在靜電場中，由于處處有▽×E=0，因此可以定義標(biāo)量電位E=-▽Φ。而在恒定磁場中的有源區(qū)，▽×B=μ₀J，因此有源區(qū)的磁感應(yīng)強(qiáng)度不能表示為標(biāo)量場的梯度。但在電流密度等于0的無源區(qū)，磁感應(yīng)強(qiáng)度滿足

因此在無源區(qū)域，磁感應(yīng)強(qiáng)度也可以用標(biāo)量場的梯度表示

式中

對上式兩端的矢量函數(shù)求散度

并考慮

可見，無源區(qū)中的標(biāo)量磁位也滿足拉普拉斯方程。在無源區(qū)對

由于對于恒定磁場有，因此為了使線積分保持單值，線積分路徑必須在單連通區(qū)域內(nèi)。 2100433B

對于恒定磁場，由于▽·B=0(B的散度處處為0)，因此，磁感應(yīng)強(qiáng)度可以表示為另一矢量場的旋度，即

上式中的矢量場A是矢量磁位．它滿足方程

與電流密度的積分關(guān)系為

當(dāng)電流體密度已知時，可以直接用比奧薩伐定律通過積分計算磁場，也可以先利用上式通過積分計算矢量磁位，再求矢量磁位旋度得到磁感應(yīng)強(qiáng)度。該式的形式簡單，因此在很多情況下，通過矢量磁位計算磁場要比直接積分計算磁場容易。當(dāng)電流為面分布或線分布時，矢量磁位分別為

標(biāo)量磁位是標(biāo)量的磁位，其單位為A（安培）。標(biāo)量磁位與磁場強(qiáng)度的關(guān)系與電位和電場強(qiáng)度的關(guān)系類似，標(biāo)量磁位的負(fù)梯度等于磁場強(qiáng)度。標(biāo)量磁位在數(shù)學(xué)上只是一個中間量，但可以又它更容易地計算磁場。

中文名稱

標(biāo)量磁位

英文名稱

scalar magnetic potential

定　　義

無旋磁場強(qiáng)度的標(biāo)量位，其梯度的負(fù)值是無旋磁場強(qiáng)度。

應(yīng)用學(xué)科

電力（一級學(xué)科），通論（二級學(xué)科）

直觀而言，磁矢勢似乎不及磁場來得“自然”、“基本”，而在一般電磁學(xué)教科書亦多以磁場來定義磁矢勢。以前，很多學(xué)者認(rèn)為磁矢勢并沒有實際意義，只是人為的物理量，除了方便計算以外，別無其它用途。但是，詹姆斯·麥克斯韋頗不以為然，他認(rèn)為磁矢勢可以詮釋為“每單位電荷儲存的動量”，就好像電勢被詮釋為“每單位電荷儲存的能量”。相關(guān)論述，稍后會有更詳盡解釋。

磁矢勢的數(shù)值是相對的，相對于某設(shè)定數(shù)值。因此，學(xué)者會疑問到底儲存了多少動量？不論如何，磁矢勢確實具有實際意義。尤其是在量子力學(xué)里，于1959年，阿哈諾夫－波姆效應(yīng)闡明，假設(shè)一個帶電粒子移動經(jīng)過某零電場、零磁場、非零磁矢勢場區(qū)域，則此帶電粒子的波函數(shù)相位會有所改變，因而導(dǎo)致可觀測到的干涉現(xiàn)象 。越來越多學(xué)者認(rèn)為電勢和磁矢勢比電場和磁場更基本。不單如此，有學(xué)者認(rèn)為，甚至在經(jīng)典電磁學(xué)里，磁矢勢也具有明確的意義和直接的測量值。

磁矢勢與電勢可以共同用來設(shè)定電場與磁場。許多電磁學(xué)的方程可以以電場與磁場寫出，或者以磁矢勢與電勢寫出。較高深的理論，像量子力學(xué)理論，偏好使用的是磁矢勢與電勢，而不是電場與磁場。因為，在這些學(xué)術(shù)領(lǐng)域里所使用的拉格朗日量或哈密頓量，都是以磁矢勢與電勢表達(dá)，而不是以電場與磁場表達(dá)。

絕對電磁系單位制簡稱“電磁單位制”。電磁學(xué)中以電流的磁力為基礎(chǔ)的絕對單位制。它選取長度、質(zhì)量和時間為基本量?；締挝皇抢迕?、克和秒。電流強(qiáng)度的單位是第一個導(dǎo)出單位，根據(jù)畢奧，薩伐爾定律定出，稱為電磁安培。再以電磁安培和其他各電磁量的有關(guān)定律和定義，導(dǎo)出各該量的單位。這單位制中，一般量的單位都用“盡燈表示，只有兒個單位有特定的名稱：磁感應(yīng)強(qiáng)度單位為高斯，磁通量單位為麥克斯韋，磁場強(qiáng)度單位為奧斯特2100433B