磁通勢

磁阻、磁通勢和磁通量之間關系的定律。它包括磁路第一定律和磁路第二定律。

磁路第一定律通過磁路中任一結點的磁通的代數(shù)和為零。圖2中的磁路有兩個分支點a和b。通常將磁路的分支點稱為結點，進入結點的磁通為正，離開結點的磁通為負。在結點a處作一封閉曲面S，根據(jù)磁通的連續(xù)性原理得Φ₁ Φ₂-Φ₃=0，它表達了磁路結點上各支路磁通之間的關系。這個定律是由磁感應線的性質所決定的，磁感應線是封閉曲線，無頭無尾，因此，磁路第一定律又稱磁通連續(xù)定律，也稱基爾霍夫第一定律。它闡明磁路中磁通量是守恒的，在磁路計算中起重要作用。

磁路第二定律磁路中的任一回路，其磁勢的代數(shù)和等于各段磁位降的代數(shù)和。圖2中由l₁和l₃組成的閉合回路，如果取它們的中心線為閉合回線，按順時針繞行，應用全電流定律，則有N₁I₁=H₁l₁ H3_l3。再取l₁和l₂所組成的閉合磁路，沿磁路中心線，仍按順時針繞行，應用全電流定律，則有N₁I₁-N₂I₂=H_1l1-H₂l₂。對于閉合回路，磁路第二定律實質上是全電流定律，而對磁路中的某一段而言，它就是磁路歐姆定律，磁路第二定律，也稱基爾霍夫第二定律。它是磁路計算的重要依據(jù)。應用磁路第二定律時，各磁勢和磁位降方向的確定方法為：任意選取回路的繞行方向。磁通方向和繞行方向一致時，該段的磁位降為正，反之為負;線圈中電流的方向和繞行方向符合右手螺旋定則時，線圈的磁勢為正，反之為負。

磁路第二定律，在磁路計算中起重要作用。 2100433B

磁場強度沿閉合路徑的線積分，又稱磁動勢。在許多電工裝置中，磁通量由線圈中的電流產生。根據(jù)安培環(huán)路定理，磁場強度沿閉合路徑的線積分，等于套著該路徑的線圈中電流I和線圈匝數(shù)N的乘積NI。因此在電機工程中，沿著閉合路徑的磁通勢用乘積NI定義。閉合路徑上的磁通勢的方向，和線圈中電流的方向，應符合右手螺旋規(guī)則。若線圈不止一個，磁通勢等于每個線圈的NI的代數(shù)和。在國際單位制（SI）中，磁通勢的單位是安培（A）。工程上又用安培匝作為磁通勢的單位。

l—磁路的閉合路徑

圖1所示鐵芯上套著二個線圈。N₁、N₂分別是兩線圈的匝數(shù)，I1、I2分別是線圈中電流。沿著圖中虛線所示閉合路徑l的磁通勢，等于N₁I₁ N₂I₂。

環(huán)繞一閉合回路l的磁通勢Fm等于該回路的磁場強度H與此回路長度元dl矢量的點積沿l的積分。按安培環(huán)路定律，沿一閉合回路的磁通勢等于穿過該回路所限定的面上的電流 ∑I 。對一載有電流I、匝數(shù)為W的勵磁線圈，穿過線圈回路的磁通勢Fm=WI。

在國際單位制（SI）中，磁通勢的單位為安匝（A*匝）。

在CGS單位制中，磁通勢的單位為吉伯（Gilbert）。

1Gilbert=0.796A*匝

如圖《鐵芯線圈的交流電路》所示的交流線圈是具有鐵芯的，磁通勢Ni產生的磁通絕大部分通過鐵芯而閉合，這部分磁通稱為主磁通或工作磁通Φ。此外還有很少的一部分磁通主要經過空氣或其它的非導磁媒質而閉合，這部分磁通稱為漏磁通Φσ。

設在磁感應強度為B的勻強磁場中，有一個面積為S且與磁場方向垂直的平面，磁感應強度B與面積S的乘積，叫做穿過這個平面的磁通量，簡稱磁通（Magnetic Flux）。標量，符號“Φ”。

在一般情況下，磁通量是通過磁場在曲面面積上的積分定義的。其中，Φ為磁通量，B為磁感應強度，S為曲面，B·dS為點積，dS為無窮小矢量（見曲面積分）。磁通量通常通過通量計進行測量。通量計包括測量線圈以及估計測量線圈上電壓變化的電路，從而計算磁通量。