流固耦合傳熱解決方法

對于耦合傳熱來說，熱邊界條件是由熱量交換過程動態(tài)地加以決定而不能預先規(guī)定， 不能用常規(guī)的三類傳熱邊界條件來概括。流體和固體邊界上的熱邊界條件受到流體與壁面之間相互作用的制約 。這時無論界面上的溫度是熱流密度都應看成是計算結果的一部分，而不是已知條件 。

解決耦合問題的有效數(shù)值解法有順序求解法和整場離散 、整場求解方法 。后者把不同區(qū)域中的熱傳遞過程組合起來作為一個統(tǒng)一的換熱過程來求解， 不同的區(qū)域采用通用控制方程，區(qū)別僅在于擴散系數(shù)及廣義源項的不同。采用控制容積積分法來導出離散方程時，界面上的連續(xù)性條件原則上都能滿足，省去了不同區(qū)域之間的反復迭代過程，使計算時間顯著縮短，成為解決耦合傳熱問題的主導方法 。在流固耦合界面處，使用有限元軟件提供的標準壁面函數(shù)法處理流動邊界層和傳熱邊界層。壁面函數(shù)法實際是一組半經(jīng)驗的公式，其基本思想是：對于湍流核心區(qū)的流動使用 k-ε模型求解， 而在壁面區(qū)不進行求解，直接使用半經(jīng)驗公式將壁面上的物理量與湍流核心區(qū)內(nèi)的求解變量聯(lián)系起來。這樣，不需要對壁面區(qū)內(nèi)的流動進行求解， 就可以直接得到與壁面相鄰控制體積的節(jié)點變量值 。但是壁面函數(shù)法必須與高Re數(shù) k-ε模型配合使用。

使用有限元軟件進行仿真時，可根據(jù)所建立的仿真對象模型,設定不同零件各自的材料特性，流體的進出口邊界及固體的外邊界確定后直接施加在有限元模型上，并選定流固邊界的計算條件———標準壁面函數(shù)法即可。

用數(shù)值仿真方法可以得到比試驗測量更豐富的信息。雖然在流固耦合模型應用于數(shù)值仿真的初始階段需要試驗的驗證，但是數(shù)值仿真依靠其數(shù)據(jù)豐富 、不受環(huán)境條件限制 、周期短 、成本低的優(yōu)勢，必將成為發(fā)展趨勢 。

對于某些流體與固體之間的對流換熱問題 ，熱邊界條件無法預先給定，而是受到流體與壁面之間相互作用的制約。這時無論界面上的溫度還是熱流密度都應看成是計算結果的一 部分，而不是 已知條件。像這類熱邊界條

件是由熱量交換過程動態(tài)地加 以決定而不能預先規(guī)定的問題 ，稱為流固耦合傳熱問題。

用流固耦合傳熱方法可以將流體與固體之間復雜的外邊界條件變成相對簡單的內(nèi)邊界進行處理，不但減少了邊界條件，又符合實際狀態(tài) 從而提高了仿真的合理性和精度 。

流固耦合傳熱計算 的關鍵是實現(xiàn)流體與固體邊界上的熱量傳遞。由能量守恒可知 ，在流固耦合的交界面 ，固體傳出的熱量應等于流體吸收的熱量，因此 ，流固邊界面上的熱量傳遞過程可表示為

在求解流固耦合的瞬態(tài)溫度場時，流體區(qū)域可按準穩(wěn)態(tài)流場處理，即不考慮流場的動量和湍方程，則其控制方程式

固體區(qū)域控制方程以其基本導熱方程表示為

流固交界面上不考慮發(fā)生的輻射、燒蝕相變等過程，則流固交界面上滿足能量連續(xù)性條件，即溫度和熱流密度相等。具體控制方程式為

上述構成了流固耦合瞬態(tài)溫度場控制方程，可以使用分區(qū)瞬態(tài)緊耦合算法進行求解。即在每個[t，t Δt]時間步長內(nèi)，完成如下計算步驟：

1) 假定耦合邊界上的溫度分布，作為流體區(qū)域的邊界條件。

2) 對其中流體區(qū)域進行穩(wěn)態(tài)求解，得出耦合邊界上的局部熱流密度和溫度梯度，作為固體區(qū)域的邊界條件。

3) 求解固體區(qū)域，得出耦合邊界上新的溫度分布，作為流體區(qū)域的邊界條件。

4) 重復 2) 、3) 兩步計算，直到收斂。

流固耦合傳熱緊耦合

Stokos、Hooper、Kazemi-Kamyab等開發(fā)了將流體及固體內(nèi)所有物理過程進行瞬態(tài)緊耦合算法，能使計算結果與實驗結果高度吻合。但是，該瞬態(tài)緊耦合計算需要消耗大量的計算資源，難以用于解決實際復雜工程問題。

根據(jù)問題的特征，有些研究者近似認為在計算時間內(nèi)，某些參數(shù)的狀態(tài)是不變的，進而直接將瞬態(tài)問題轉(zhuǎn)化為穩(wěn)態(tài)問題。對于絕大多說不能通過準穩(wěn)態(tài)處理直接轉(zhuǎn)化為穩(wěn)態(tài)問題的瞬態(tài)問題，有些研究者主張保留耦合的非穩(wěn)態(tài)特性，提出各部分分別進行瞬態(tài)求解,并通過邊界條件、參數(shù)值及活動網(wǎng)格等方式進行實時信息交互的瞬態(tài)松耦合傳熱問題的求解。如 Bauman 和Kazemi-Kamyab等針對高超聲速流中固體表面帶輻射及燒蝕相變過程的流固耦合強制對流傳熱問題，提出將流體 Navier-Stokes 方程與固體導熱、輻射及燒蝕相變過程分別進行瞬態(tài)求解，并利用流體數(shù)值計算結果對其他求解方程的邊界溫度和熱流加以修正，直至迭代收斂。Lohner 等針對飛機氣彈分析中帶固體形變的流固耦合傳熱問題，將流體 Navier-Stokes 方程及固體導熱和應變方程分別求解，并利用流體數(shù)值計算結果對其他求解方程的邊界溫度和熱流加以修正，同時利用固體應變方程的計算結果修正流體耦合邊界位置和速度邊界條件，直至迭代收斂。

流固耦合傳熱松耦合

有些研究者提出了基于準穩(wěn)態(tài)流場的松耦合算法，即近似認為在整個流固耦合傳熱過程中，流場處于若干個準穩(wěn)態(tài)，每一個準穩(wěn)態(tài)的流場都使用穩(wěn)態(tài) Navier-Stokes 方程求解。如 Kontinos結合二維邊界單元法和高超聲速計算流體力學( CFD) 算法的松耦合算法，分析了高超聲速流與機翼前緣的耦合傳熱問題。Chen 和Zhang等交替進行穩(wěn)態(tài)流場計算與固體燒蝕和瞬態(tài)導熱的松耦合算法計算了帶燒蝕的流固耦合傳熱問題。2100433B

本項目以刷式密封與轉(zhuǎn)子交互作用下接觸點傳熱及流固耦合傳熱動力學規(guī)律為研究目標，綜合多種因素的（刷絲之間、刷絲與后擋板摩擦以及刷絲彎曲效應）影響，應用數(shù)值模擬手段，建立非線性接觸力數(shù)學模型以及接觸力作用下流固耦合傳熱模型。利用課題組在密封-轉(zhuǎn)子系統(tǒng)流固耦合實驗方面積累的豐富經(jīng)驗和先進密封技術研究的基礎，建立了刷式密封-轉(zhuǎn)子系統(tǒng)學實驗平臺完成流固熱耦合數(shù)學模型的驗證。本項目旨在提出接觸密封理論模型和接觸力選擇準則，通過實驗和數(shù)值手段研究刷式密封-轉(zhuǎn)子系統(tǒng)流固耦合傳熱規(guī)律，建立及完善流固熱耦合數(shù)學模型，能數(shù)值分析不同刷式密封與轉(zhuǎn)子系統(tǒng)結構下，系統(tǒng)內(nèi)刷式密封與轉(zhuǎn)子接觸力及摩擦生熱等參數(shù)，為研究工質(zhì)泄漏、轉(zhuǎn)子穩(wěn)定性以及部件疲勞壽命提供重要的手段。

張樹光、李永靖編寫的這本《裂隙巖體的流固耦合傳熱機理及其應用》針對高溫礦井的工程實際，建立含水裂隙巖體的二維和三維傳熱模型，對裂隙巖體滲流-應力-溫度三場耦合作用下的二維模型、滲流-溫度耦合作用下的三維模型，通過有限元計算和分析，獲得巖體的流固耦合傳熱機理。基于信息元數(shù)據(jù)模型，選取影響巖土體導熱能力的物理參數(shù)作為信息元，單獨分析孔隙率、裂隙、裂隙水流速和流體黏性作為信息元對巖土體傳熱的不同作用，得出信息元和等效導熱系數(shù)之間的關系及對巖體溫度場的影響，建立深部巖體的流固耦合傳熱機理理論，為礦井熱害治理提供基礎。

《裂隙巖體的流固耦合傳熱機理及其應用》可供礦井高溫治理和工程熱物理等方面的科學技術與教學人員參考。

耦合傳熱是指固體壁面和兩側(cè)流體的傳熱。固體壁面和兩側(cè)流體的溫度場將互相影響，通常必須同時確定。

耦合傳熱是指固體壁面和兩側(cè)流體的傳熱。固體壁面和兩側(cè)流體的溫度場將互相影響，通常必須同時確定。通常傳熱問題要在一定邊界條件下求解，然而實際具體問題往往并非完全如此，隨著固體壁面和兩側(cè)流體間的傳熱，有限厚度或影響區(qū)內(nèi)的溫度場在不斷改變。顯然，固體壁面和液體內(nèi)部的溫度場必須同時求解確定。固體和流體界面很大程度并非問題解的熱邊界條件，實際上溫度和熱流都是一個更大系統(tǒng)的一部分，即要由固體壁面和兩側(cè)流體在一起的系統(tǒng)共同確定。