中文名 | 熱邊界層 | 外文名 | thermal boundary layer |
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又????稱 | 溫度邊界層 | 實(shí)????質(zhì) | 設(shè)想的流體溫度變化于某一薄層 |
關(guān)????聯(lián) | 流動(dòng)邊界層 | 意????義 | 簡化對(duì)流換熱系數(shù)的計(jì)算 |
Pr表示普朗特準(zhǔn)則,
上式確定了常物性流體外掠常壁溫平板層流換熱時(shí)熱邊界層的厚度。
利用溫度邊界層的概念常可使對(duì)流換熱溫度場和對(duì)流換熱系數(shù)的分析求解大為簡化。
流動(dòng)邊界層和熱邊界層的狀況決定了邊界層內(nèi)的溫度分布和熱量傳遞過程。
對(duì)于層流,溫度呈多項(xiàng)式曲線弄分布,對(duì)于紊流則呈冪函數(shù)型分布(除液態(tài)金屬外),紊流區(qū)邊界層貼壁處的層流底層內(nèi)溫度梯度將明顯大于層流區(qū)。
在概述圖中,標(biāo)繪了局部表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)hx沿平板的變化情況,從平板前緣開始,隨著層流邊界層增厚,hx將較快的降低。當(dāng)層流向紊流轉(zhuǎn)變后,因紊流傳遞作用增大,hx將明顯高于層流轉(zhuǎn)變前,隨后,由于紊流邊界層厚度增加,hx再呈緩慢下降之勢。將局部表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)沿全板長積分,可得全板平均表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)h。 2100433B
指研究對(duì)流換熱問題時(shí),所設(shè)想的流體的溫度變化全部集中于其中的一流體薄層。是邊界層理論中的基本概念之一。如溫度為t∞的流體縱向掠過壁面溫度為tw(t∞)的無限寬平板時(shí),流體與平板之間將進(jìn)行對(duì)流換熱; 此時(shí)除非流體的導(dǎo)熱系數(shù)很大(如液態(tài)金屬),否則流體的溫度也和速度一樣,只在貼近板面的一薄層中才有顯著的變化,因而形成了 “溫度邊界層”。實(shí)驗(yàn)表明,其厚度δt總是沿流動(dòng)方向隨著板長x值的增加而逐漸增大(見附圖)。若以δ表示速度邊界層的厚度,則δt與δ之間的大小關(guān)系取決于流體的物理性質(zhì),即取決于普朗特準(zhǔn)則Pr的大小。當(dāng)Pr=1時(shí), δt=δ;Pr<1時(shí),δt>δ; Pr>1時(shí), δt<δ。
基礎(chǔ)邊界在哪啊,白色虛線框是笩板基礎(chǔ)邊界還是墊層邊界呢?
基礎(chǔ)邊界在哪啊,白色虛線框是笩板基礎(chǔ)邊界還是墊層邊界呢?——:白色虛線是筏板基礎(chǔ)外邊線的吧您看看您的基礎(chǔ)大樣圖
答:路面寬度不包路緣石含路平石,人行道寬度含路緣石和路側(cè)石。
理正計(jì)算中,輸入面邊界后,點(diǎn)邊界還要不要輸入?
你說的是理正的滲流分析模塊吧,我在幾個(gè)小型水庫上用過,據(jù)我的經(jīng)驗(yàn)一般只要“面邊界條件”輸入正確,那么“點(diǎn)邊界條件”可不用輸入,結(jié)果沒有影響。如果要非要輸入“點(diǎn)邊界條件”,則可以輸入下游水位與坡面交點(diǎn),...
對(duì)于層流熱邊界層,管內(nèi)的熱損失主要是導(dǎo)熱。對(duì)于紊流熱邊界層,管內(nèi)的熱損失主要是對(duì)流。熱邊界層管道的整個(gè)熱損失是比較小的,若保溫層絕熱良好,熱量損失就可以被保溫層隔絕。此外,采用管溝敷設(shè)形式既能對(duì)管道進(jìn)行檢修,又能起到減小熱損失的效果。
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采用了一種大氣邊界層自保持的方法,并基于SST k-ω湍流模型,從壓力等值線、平均風(fēng)速和湍動(dòng)能等方面,對(duì)建筑物表面風(fēng)壓進(jìn)行了研究,指出大氣邊界層自保持方法可以應(yīng)用于建筑物風(fēng)壓計(jì)算中。
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1 平板邊界層速度分布測量實(shí)驗(yàn)指導(dǎo)書 實(shí)驗(yàn)?zāi)康模?通過零迎角平板流動(dòng)的流速測量,獲取流速沿物面法向分布。 學(xué)習(xí)總壓管測速。 實(shí)驗(yàn)裝置和儀器: (1)風(fēng)洞:回流開口小型風(fēng)洞,試驗(yàn)段見 右圖,矩形有機(jī)玻璃管道中夾放一 金屬板,來流沿管道被該板分開, 從出口流出。出口截面的靜壓為大氣 壓。 (2)偏平總壓探針頭:偏平總壓探針頭頂可 在出口截面內(nèi)水平移動(dòng),移動(dòng)量由微分尺控制。 (3)酒精斜管壓力計(jì):斜角θ=30o,系數(shù) K=1.0, 一頭通大氣,另一頭接總壓探頭。 實(shí)驗(yàn)原理: 測量原理,就是伯努利定理:不計(jì)重力,氣流的動(dòng)壓和靜壓之和為總壓。 設(shè)總壓為 P0,則 )(])()([ 2 1 )( 220 yPyvyuyP (1) y為探頭中心距平板的距離, u、v 分別為平行于平板的流速和平板法向的流速, p為當(dāng)?shù)仂o壓, ρ為氣流的密度。 因?yàn)?aPyP )( , uv 由(1)可得 ])([2)(
本項(xiàng)研究將利用分析、數(shù)值以及實(shí)驗(yàn)測量等方法研究耦合熱邊界層從定常層流向非定常周期性流動(dòng)的演化以及相應(yīng)的傳熱。主要研究內(nèi)容為:基于完成不同控制參數(shù)下的實(shí)驗(yàn)和數(shù)值模擬,分析和認(rèn)識(shí)瞬態(tài)耦合熱邊界層內(nèi)流,外流及混合流的基本流動(dòng)結(jié)構(gòu);理解耦合熱邊界層不穩(wěn)定流動(dòng)形成機(jī)制以及垂直壁兩側(cè)不穩(wěn)定流動(dòng)的相互作用;研究耦合熱邊界層從定常層流到非定常周期性流動(dòng)演化對(duì)控制參數(shù)的依賴,以期獲得臨界瑞利數(shù)與其它控制參數(shù)的定量關(guān)系;研究耦合熱邊界層內(nèi)流,外流及混合流的傳熱對(duì)流動(dòng)控制參數(shù)的依賴關(guān)系。本項(xiàng)研究獲得的成果可以補(bǔ)充和擴(kuò)展流動(dòng)耦合效應(yīng)方面的流體力學(xué)知識(shí)和概念,并可進(jìn)一步應(yīng)用到實(shí)際工業(yè)儀器設(shè)備的設(shè)計(jì)中,為其提供設(shè)計(jì)思路。
實(shí)驗(yàn)觀察發(fā)現(xiàn),在對(duì)流換熱條件下,主流與壁面之間存在溫度差。在壁面附近的一個(gè)薄層內(nèi),流體溫度在壁面的法線方向上發(fā)生劇烈的變化;而在此薄層之外,流體的溫度梯度幾乎等于零。因此,可以將邊界層概念推廣到溫度場中。固體表面附近流體溫度發(fā)生劇烈變化的這一薄層稱為溫度邊界層(熱邊界層),其厚度記為δ。對(duì)于外掠平板的對(duì)流換熱,類似于速度邊界層得定義,傳熱學(xué)中一般也將達(dá)到來流過余溫度99%的流層處,定義為δ的外邊界。除液態(tài)金屬及高粘性的流體外,熱邊界層的厚度δ在數(shù)量級(jí)上是個(gè)與運(yùn)動(dòng)邊界層厚度δ相當(dāng)?shù)男×?。于是?duì)流換熱問題的溫度場也可以分為兩個(gè)區(qū)域:熱邊界區(qū)和主流區(qū)。在主流區(qū),流體中溫度變化率可視為零,這樣就可把研究的熱量傳遞的區(qū)域集中到熱邊界層之內(nèi)。
控制壁面?zhèn)鳠嵝适窃S多工業(yè)設(shè)備和工程實(shí)踐的一項(xiàng)關(guān)鍵技術(shù),而國內(nèi)外學(xué)術(shù)界對(duì)壁面兩側(cè)耦合熱流動(dòng)等重要工程問題的研究依然薄弱。本項(xiàng)基金利用尺度分析,直接數(shù)值模擬以及實(shí)驗(yàn)測量等方法開展了壁面一側(cè)和兩側(cè)耦合流動(dòng)的研究。在該項(xiàng)基金的實(shí)施過程中,已在控制參數(shù)對(duì)熱邊界層對(duì)流以及傳熱影響研究上取得若干實(shí)質(zhì)進(jìn)展。研究結(jié)果表明兩側(cè)耦合熱邊界層流動(dòng)可從定常向非定常演化,且該演化過程與瑞利數(shù)和普朗特?cái)?shù)等控制參數(shù)有關(guān),得到了主要的流動(dòng)和傳熱的定量依賴關(guān)系式。此外,也獲得了復(fù)雜幾何形狀壁面的一側(cè)熱對(duì)流的流動(dòng)和傳熱的定量刻畫。以上的研究成果可補(bǔ)充現(xiàn)有流體力學(xué)知識(shí)的缺失,也為進(jìn)一步的工程設(shè)計(jì)提供基礎(chǔ)性設(shè)計(jì)思路。研究成果的一部分已分別在國內(nèi)外重要的學(xué)術(shù)會(huì)議上進(jìn)行了交流,并已發(fā)表多篇高水平期刊研究論文(10篇SCI和4篇EI期刊論文,見研究成果)。 現(xiàn)有的研究進(jìn)展表明該項(xiàng)基金的研究目標(biāo)和任務(wù)已順利完成。