玻色分布

玻色分布，全同和獨(dú)立的玻色子系統(tǒng)中粒子的最概然分布。

玻色子是 自旋為整數(shù)( 即自旋為n*h/2π，h是普朗克常量）的粒子，如光子，W粒子,Z粒子，He 4原子，全同玻色子系統(tǒng)中粒子不可分辨，每一量子態(tài)容納的粒子數(shù)可以是任意正整數(shù)個(gè)。對(duì)于粒子數(shù)、體積和總能量確定的玻色子系統(tǒng)，當(dāng)溫度為T時(shí) ，處在能量為的量子態(tài)上的平均粒子數(shù)為

式中，k是玻耳茲曼常量，μ是化學(xué)勢(shì)。在高溫和低密度條件下，玻色分布過渡到經(jīng)典的麥克斯韋-玻耳茲曼分布。當(dāng)化學(xué)勢(shì)μ=0時(shí)，基態(tài)分布發(fā)散，因此大量粒子會(huì)跑到基態(tài)去，形成玻色-愛因斯坦凝聚。

玻色弦理論（英語：Bosonic string theory）是最早的弦論版本，約在1960年代晚期發(fā)展。其名稱由來是因?yàn)榱Ｗ幼V中僅含有玻色子。

1980年代，在弦論的范疇下發(fā)現(xiàn)了超對(duì)稱；一個(gè)稱作超弦理論（超對(duì)稱弦理論）的新版本弦論成為了研究主題。盡管如此，玻色弦理論仍然是了解攝動(dòng)弦理論的有用工具，并且超弦理論中的一些理論困難之處在玻色弦理論中已然現(xiàn)身。

玻色子具有整數(shù)自旋，并遵守玻色-愛因斯坦統(tǒng)計(jì)。薩特延德拉·納特·玻色闡明了光子的表現(xiàn)，并為統(tǒng)計(jì)力學(xué)遵從量子規(guī)則的微系統(tǒng)提供了機(jī)會(huì)，1924年寫了一篇推導(dǎo)普朗克量子輻射定律的論文寄給當(dāng)時(shí)在德國(guó)的愛因斯坦，愛因斯坦意識(shí)到這篇論文的重要性，并將其擴(kuò)展到不同的經(jīng)典理想氣體的宏觀粒子，不但親自把它翻譯成德語，還以玻色的名義把論文遞予名望頗高的《德國(guó)物理學(xué)刊》（"Zeitschrift für Physik"）發(fā)表。

玻色氣體（英語：Bose gas）是一個(gè)經(jīng)典的理想氣體的量子力學(xué)模型。其概念相似于費(fèi)米氣體。

結(jié)合薩特延德拉·玻色和愛因斯坦共同提出的理想的玻色氣體，指的是在足夠低的溫度下〈接近0K〉一群玻色子會(huì)形成所謂的固化物。但這樣的行為和經(jīng)典的理想氣體不同。而固化物的形成即所認(rèn)知的玻色–愛因斯坦凝聚。