極化損耗

由于天線的幾何形狀、饋源的偏焦和繞射現(xiàn)象，即使入射波是純粹的某種線極化，在天線上仍會(huì)激勵(lì)出正交極化的分量。其大小與入射波波前的偏離角度和拋物面的口徑焦距比有關(guān)。同時(shí)復(fù)雜反射面的雷達(dá)回波常會(huì)出現(xiàn)與雷達(dá)發(fā)射波的極化相正交的分量，電磁波傳播介質(zhì)和地面反射也都會(huì)出現(xiàn)這種極化失真。因此，無(wú)論是天線上激勵(lì)的或是外來(lái)的正交分量都要引起極化損耗，并帶來(lái)跟蹤誤差。天線可能輻射非預(yù)定極化的電磁波，與之相應(yīng)，預(yù)定極化稱為主極化，非預(yù)定極化稱為交又極化或寄生極化。交叉線極化的方向與主線極化方向垂直，交叉圓極化的旋向與主圓極化的旋向相反。由于交叉極化要攜帶一部分能量，對(duì)主極化波而言它是一種損失，通常要設(shè)法加以消除。另外，如收、發(fā)公用天線或雙頻公用天線則是利用主極化和交叉極化特性不同，達(dá)到收、發(fā)隔離的目的。

極化電流應(yīng)該分為瞬時(shí)位移極化電流和松弛極化電流。

瞬時(shí)位移極化電流

電子位移極化和離子位移極化是“瞬時(shí)位移極化”。電子式極化和離子式極化為位移極化，產(chǎn)生的電流為瞬時(shí)位移極化。

松弛極化電流

偶極子極化和界面極化為松弛極化。松弛極化建立和消失的時(shí)間較長(zhǎng)且該過(guò)程伴隨能量損耗，常常作為電介質(zhì)極化過(guò)程的研究對(duì)象，松弛極化損耗與電介質(zhì)老化相關(guān)，因此極化損耗可作為電介質(zhì)老化的評(píng)判依據(jù)。

松弛極化電流也叫吸收電流。實(shí)際介質(zhì)的電容器和理想電容器不同，緩慢的松弛極化形成了滯后于電壓并隨時(shí)間衰減的吸收電流，這就是介質(zhì)的松弛現(xiàn)象。吸收電流只有電壓發(fā)生變化時(shí)才存在，它是介質(zhì)在交變電場(chǎng)下引起介質(zhì)損耗的重要來(lái)源。

不同電介質(zhì)的極化程度是不一樣的。為了分析電介質(zhì)極化的宏觀效應(yīng)，常引入極化強(qiáng)度P這一物理量來(lái)表征電介質(zhì)的極化特性。極化強(qiáng)度是一個(gè)矢量，定義單位體積內(nèi)電偶極子電矩的矢量和為極化強(qiáng)度。

線極化波又有水平極化波和垂直極化波之分。電場(chǎng)的兩個(gè)分量沒(méi)有相位差（同相）或相位差為180度（反相）時(shí)，合成電場(chǎng)矢量是直線極化。當(dāng)電場(chǎng)強(qiáng)度方向垂直于地面時(shí)，此電波就稱為垂直極化波；當(dāng)電場(chǎng)強(qiáng)度方向平行于地面時(shí)，此電波就稱為水平極化波。

若電場(chǎng)矢量在空間描出的軌跡為一個(gè)圓，即電場(chǎng)矢量是圍繞傳播方向的軸線不斷地旋轉(zhuǎn)，則稱為圓極化波。

電磁波極化E極化波

平面電磁波入射波的E波沿Y方向極化，稱E極化波。也稱TE波 。

電磁波極化H極化波

平面電磁波入射波的H波沿X方向極化，稱H極化波。也稱TM波。

電磁波極化右旋極化波

一個(gè)橢圓的或圓的極化波，它的電場(chǎng)向量在任一正交于傳播方向的固定平面內(nèi)，沿著傳播方向觀察時(shí)，隨著時(shí)間沿右手或順時(shí)針?lè)较蛐D(zhuǎn)。

電磁波極化左旋極化波

一個(gè)橢圓的或圓的極化波，它的電場(chǎng)向量在任一正交于傳播方向的固定平面內(nèi)，沿著傳播方向觀察時(shí)，隨著時(shí)間沿左手或逆時(shí)針?lè)较蛐D(zhuǎn)。

電磁波極化圓極化波

圓極化波可由兩正交且具有90度相位差的分量合成產(chǎn)生，根據(jù)矢量端點(diǎn)旋轉(zhuǎn)方向的不同，圓極化可以是右旋的，也可以是左旋的。

具體判斷可按如下方式進(jìn)行：將右手大拇指指向電磁波的傳播方向，其余四指指向電場(chǎng)強(qiáng)度E的矢端并旋轉(zhuǎn)，若與E的旋轉(zhuǎn)一致，則為右旋圓極化波；若與E的旋轉(zhuǎn)相反，則為左旋圓極化波。