熱膨脹指數(shù)

物體由于溫度改變而有脹縮現(xiàn)象。其變化能力以等壓(p一定)下,單位溫度變化所導致的體積變化,即熱膨脹指數(shù)表示。大多數(shù)情況之下,此指數(shù)為正值。也就是說溫度升高體積擴大。但是也有例外,當水在0到4攝氏度之間,會出現(xiàn)反膨脹。而一些陶瓷材料在溫度升高情況下,幾乎不發(fā)生幾何特性變化,其熱膨脹指數(shù)接近0。 

物體由于溫度改變而有脹縮現(xiàn)象。其變化能力以等壓(p一定)下,單位溫度變化所導致的體積變化,即熱膨脹指數(shù)表示。大多數(shù)情況之下,此指數(shù)為正值。也就是說溫度升高體積擴大。但是也有例外,當水在0到4攝氏度之間,會出現(xiàn)反膨脹。而一些陶瓷材料在溫度升高情況下,幾乎不發(fā)生幾何特性變化,其熱膨脹指數(shù)接近0。

對于可近似看做一維的物體,長度就是衡量其體積的決定因素,這時的熱膨脹指數(shù)可簡化定義為:單位溫度改變下長度的增加量與的原長度的比值,這就是線膨脹系數(shù)。對于三維的具有各向異性的物質,有線膨脹指數(shù)和體膨脹指數(shù)之分。如石墨結構具有顯著的各向異性,因而石墨纖維線膨脹指數(shù)也呈現(xiàn)出各向異性,表現(xiàn)為平行于層面方向的熱膨脹指數(shù)遠小于垂直于層面方向。

熱膨脹指數(shù)造價信息

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熱膨脹系數(shù)測定儀 詳見原檔|1臺 1 查看價格 東莞市匯泰儀器設備有限公司 廣東   2020-10-28
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熱膨脹指數(shù)常見問題

熱膨脹指數(shù)文獻

用負熱膨脹的BiNiO3制造零熱膨脹復合物 用負熱膨脹的BiNiO3制造零熱膨脹復合物

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要求精確定位的半導體工業(yè)和光學通訊經常遇到熱膨脹難題。最近發(fā)現(xiàn)鈣鈦礦型Bi1-xLaxNi03和Bi-Ni1-xFexO3呈現(xiàn)巨大負熱膨脹(常溫附近)。

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評分: 4.7

要求精確定位的半導體工業(yè)和光學通訊經常遇到熱膨脹難題。最近發(fā)現(xiàn)鈣鈦礦型Bi1-xLaxNi03和Bi-Ni1-xFexO3呈現(xiàn)巨大負熱膨脹(常溫附近)。

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物體由于溫度改變而有脹縮現(xiàn)象。其變化能力以等壓(p一定)下,單位溫度變化所導致的體積變化,即熱膨脹系數(shù)表示熱膨脹系數(shù)α=ΔV/(V*ΔT),式中ΔV為所給溫度變化ΔT下物體體積的改變,V為物體體積。

嚴格說來,上式只是溫度變化范圍不大時的微分定義式的差分近似;準確定義要求ΔV與ΔT無限微小,這也意味著,

熱膨脹系數(shù)在較大的溫度區(qū)間內通常不是常量。溫度變化不是很大時,α就成了常量,利用它,可以把固體和液體體積膨脹表示如下:

Vt=V0(1 3αΔT),

而對理想氣體,Vt=V0(1 0.00367ΔT);Vt、V0分別為物體末態(tài)和初態(tài)的體積。

對于可近似看做一維的物體,長度就是衡量其體積的決定因素,這時的熱膨脹系數(shù)可簡化定義為:單位溫度改變下長度的增加量與的原長度的比值,這就是線膨脹系數(shù)。

對于三維的具有各向異性的物質,有線膨脹系數(shù)和體膨脹系數(shù)之分。如石墨結構具有顯著的各向異性,因而石墨纖維線膨脹系數(shù)也呈現(xiàn)出各向異性,表現(xiàn)為平行于層面方向的熱膨脹系數(shù)遠小于垂直于層面方向。

宏觀熱膨脹系數(shù)與各軸向膨脹系數(shù)的關系式有多個,普遍認可的有Mrozowski算式:α=Aαc (1-A)αa

αc,αa分別為a軸和c軸方向的熱膨脹率,A被稱為“結構端面”參數(shù)。

熱膨脹與溫度熱容

格律乃森定律: 熱膨脹系數(shù)與定容比熱容成正比,它們有相似溫度依賴關系,在低溫下隨溫度升高急劇增大,而到高溫則趨于平緩。

熱膨脹與結合能熔點

熔點較高的金屬具有較低的膨脹系數(shù)。線膨脹系數(shù)和熔點的關系可由經驗公式表示如下:

α1Tm=0.022

原子間的結合力強,勢能曲線深而狹窄,升高同樣的溫度,質點振幅增加的較少,熱膨脹系數(shù)小。

壓力保持不變時,由于溫度的改變,造成固體、液體和氣體發(fā)生長度或體積變化的現(xiàn)象。膨脹的程度用膨脹系數(shù)表示。

熱膨脹固體

固體的線膨脹系數(shù)定義 l是試件的長度,T是溫度,p是壓強。對于每種固體,都有一個德拜特征溫度,低于此特征溫度時,α 隨溫度強烈變動;高于此特征溫度時,α實際上是常數(shù)。處在室溫的許多普通材料,其溫度都接近或高于各自的特征溫度,其長度隨溫度變化的規(guī)律,可用近似式l=lo(lαt)表示,式中lo為零攝氏度(0°C)時的長度,t是攝氏溫度。

從微觀看,固體的熱膨脹是固體中相鄰原子間的平均距離增大。晶體中兩相鄰原子間的勢能是原子核間距離的函數(shù),勢能曲線是一條非對稱曲線。在一定的振動能量下,兩原子的距離在平衡位置附近改變著,由于勢能曲線的非對稱性,其平均距離r大于平衡時的距離ro;在更高的振動能量時,它們的平均距離就更大。由于振動的能量隨溫度升高而增大,所以兩原子間的平均距離也隨溫度升高而增大,結果使整塊固體脹大。

E.格臨愛森理論指出,膨脹系數(shù)同固體比熱容成正比(見非諧相互作用),在低溫下(小振幅振動)膨脹系數(shù)趨于零。

純晶體沿不同的軸向可以有不同的α 值,多晶體幾乎沒有各向異性的效應。

固體的面膨脹系數(shù)定義為 式中A為試件的面積。

固體的體膨脹系數(shù)定義為 式中V為試件的體積。

對于各向同性固體,α、β、γ之間的關系為 β=2α, γ=3α。

熱膨脹液體與氣體

由于液體和氣體沒有固定的形狀,只有體積隨溫度的變化才有意義,所以常用體膨脹系數(shù)表示它們的膨脹程度。體膨脹系數(shù)為 。

氣體的γ 可通過理想氣體狀態(tài)方程來計算,其值與溫度和壓強有關。

液體的γ 與壓強近似無關,主要取決于溫度。液體的γ 雖然可以在相當大的溫度范圍內取作常數(shù)(如膨脹式溫度計),但也有反常情況。例如,溫度從0°C到4°C時,水的體積縮小了;在4°C以上,它又隨溫度上升而膨脹。前者稱為水的反常膨脹。

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