例:如圖:ON為法線,OB為入射光線,那么∠NOB就是入射角。同樣,OA為反射光線,∠NOA就是反射角。
光線從一種媒質入射到與另一種媒質的交界面時,與界面法線的夾角(小于90°)。在其他波動(如聲波等)或運動粒子的入射過程中也常沿用這一名稱。
光的反射角等于入射角。
只能說反射角等于入射角,不能說入射角等于反射角。
這要看建筑設計規(guī)范的。 你可以參考GB 50180-93《城市居住規(guī)劃設計規(guī)范》的條文,其中第5.0.2.1條是關于采光的具體細則。
板角加筋在單構件里怎么定義,見下圖
在使用鋼筋軟件導圖時,是不能導入射筋的,射筋只能在“單構件”中輸入計算。
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評分: 4.7
題目 在測定玻璃折射率的實驗中,如果光射入與射出玻璃的兩個平面是平行的,射出玻璃磚的光線相對入射光線來說產(chǎn)生了側移.證明:入射角越大側移越大.光路如圖1所示,設玻璃的折射率為n,入射角為θ1,玻璃磚的厚度為d,由折射定律:
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評分: 4.8
本文對比分析了采用遮陽系數(shù)逐時變化值與采用固定值對建筑節(jié)能設計的影響,提出在建筑節(jié)能設計中應按照實際變化影響選擇玻璃的原則。
光線在通過任何介質時其透光率(T)、反射率(R)和吸收率(A)之間根據(jù)能量守恒定律存在如下關系:
T+R+Q=I
要獲得較高的透光率就必須減少光在玻璃表面的反射、玻璃中的吸收和散射損失。
1 反射 反射率隨入射角的增加而增大,但入射角小于40度時反射率隨入射角的變化不明顯,而當入射角大于70。時反射率隨入射角的增加而急劇增加。反射率還隨兩介質的折射率的差值增加而增加。
對于玻璃與空氣的界面,空氣的折射率no=l,玻璃的折射率n1=1.52,折射率固定,所以影響反射的主要為入射角的大小。
2 光吸收損失 一般顏色越深時,其透明系數(shù)越小。為減少玻璃的光吸收損失可以選擇顏色較淺的玻璃使用,此外玻璃的透射損失隨玻璃的厚度呈指數(shù)下降,可見厚度越小透光損失越小。
3 散射損失 玻璃的散射損失主要發(fā)生在復合玻璃中,由于玻璃內部存在一些能使光改變方向的微粒,部分光不能進行成像而失去作用。光的散射損失取決于散射點的大小,當散射點的大小與入射光波的波長為同一數(shù)量級時光的散射最大,當微粒的直徑大約是入射光波長的1/2時散射達到最大。
對于有機材料,內部存在微粒時,通過玻璃觀察物體由于物體與光源處在同一側,存在正向光散射會引起表面光霧,表面光霧將造成對比度的損失,從而影響通過玻璃觀察的清晰度。
4 其他影響透光率因素 玻屏表面光潔度不同對透光率的影響不小, 同一塊玻屏術同部位由手表面情況有差異測得透光率有時可相差1 %以上,不同玻屏更可能有差異。光潔度應該主要是對反射率造成影響。
玻璃原料中自帶的雜質也會影響透過率,比如三氧化二鐵,這應該是因為吸收率受到了影響。
光纖傳輸基于可用光在兩種介質界面發(fā)生全反射的原理。突變型光纖,n1為纖芯介質的折射率,n2為包層介質的折射率,n1大于n2,進入纖芯的光到達纖芯與包層交界面(簡稱芯-包界面)時的入射角大于全反射臨界角θc時,就能發(fā)生全反射而無光能量透出纖芯,入射光就能在界面經(jīng)無數(shù)次全反射向前傳輸。原來
當光纖彎曲時,界面法線轉向,入射角度小,因此一部分光線的入射角度變得小于θc而不能全反射。但原來入射角較大的那些光線仍可全反射,所以光纖彎曲時光仍能傳輸,但將引起能量損耗。通常,彎曲半徑大于50~100毫米時,其損耗可忽略不計。微小的彎曲則將造成嚴重的“微彎損耗”。
人們常用電磁波理論進一步研究光纖傳輸?shù)臋C制,由光纖介質波導的邊界條件來求解波動方程。在光纖中傳播的光包含有許多模式,每一個模式代表一種電磁場分布,并與幾何光學中描述的某一光線相對應。光纖中存在的傳導模式取決于光纖的歸一化頻率ν值
式中NA為數(shù)值孔徑,它與纖芯和包層介質的折射率有關。ɑ為纖芯半徑,λ為傳輸光的波長。光纖彎曲時,發(fā)生模式耦合,一部分能量由傳導模轉入輻射模,傳到纖芯外損耗掉。
性能:光纖的主要參數(shù)有衰減、帶寬等。
光由相對光密介質射向相對光疏介質,且入射角大于等于臨界角C,即可發(fā)生全反射。臨界角即使折射角等于90°時的入射角。
根據(jù)折射定律,
因為空氣的折射率n=1,所以由某介質向空氣入射則簡化為n=1/sinC.