水平地轉(zhuǎn)偏力

因地球自轉(zhuǎn)運動而產(chǎn)生的非慣性力稱為水平地轉(zhuǎn)偏向力或科里奧利力。即是使物體水平運動方向產(chǎn)生偏轉(zhuǎn)的力

水平地轉(zhuǎn)偏力

因地球自轉(zhuǎn)運動而產(chǎn)生的非慣性力稱為水平地轉(zhuǎn)偏向力或科里奧利力。

在外力作用下，物體的變形通常可分為體積改變和形狀改變兩種成分，并且認(rèn)為，體積的改變是由于各向相等的應(yīng)力引起的。

實驗表明，同體材料在各向相等的應(yīng)力作用下，一般都表現(xiàn)為彈性性質(zhì)。因而可以認(rèn)為材料的塑性變形主要是物體產(chǎn)生形狀變化時產(chǎn)生的。

所謂應(yīng)力球張量 是一種平均的等向應(yīng)力狀態(tài)（三向等拉或等壓），對各向同性材料，它引起微元體積膨脹或收縮。應(yīng)力偏量表示實際應(yīng)力狀態(tài)對其平均應(yīng)力狀態(tài)的偏離，它引起微元形狀的改變。

線性起偏鏡可以分為兩大類：吸收起偏鏡，其中不需要的偏振狀態(tài)被器件吸收，以及分束起偏鏡，其中非偏振光束被分成具有相反極化狀態(tài)的兩個光束。 維持具有不同入射角的相同的偏振軸的起偏鏡通常稱為笛卡爾起偏鏡，因為偏振矢量可以用獨立于偏振器表面的取向的簡單笛卡爾坐標(biāo)（例如，水平與垂直）來描述。 當(dāng)兩個偏振態(tài)相對于表面的方向（通常用菲涅爾反射發(fā)現(xiàn)）時，它們通常稱為s和p。 笛卡爾和s-p極化之間的這種區(qū)別在許多情況下可以忽略不計，但是對于實現(xiàn)高對比度和入射光的廣角角度擴展而言，這是很重要的。

吸收起偏鏡

某些晶體，由于晶體光學(xué)所描述的影響，顯示二色性，優(yōu)先吸收在特定方向上極化的光。因此，它們可以用作線起偏鏡。最著名的這種類型的水晶是電氣石。然而，該晶體很少用作起偏鏡，因為二色性效應(yīng)是強烈的波長依賴性的，并且晶體看起來是有色的。草藥也是二色性的，顏色不強，但難以在大晶體中生長。

偏振片偏振濾鏡在原子尺度上與線柵偏振器類似地起作用。它最初是由微觀的herapathite晶體制成。目前的H型片由聚乙烯醇（PVA）塑料制成，具有碘摻雜性。在制造過程中拉伸片材使得PVA鏈在一個特定的方向上對齊。來自碘摻雜劑的價電子能夠沿著聚合物鏈線性移動，但不橫向于它們。因此平行于鏈的入射光被片吸收;傳輸垂直于鏈的偏振光。寶麗來的耐用性和實用性使其成為使用中最常見的偏光鏡類型，例如太陽鏡，照相濾光片和液晶顯示器。它也比其他類型的偏振器便宜得多。

一種現(xiàn)代的吸收式起偏鏡由細(xì)長的銀納米顆粒制成，它嵌入?。ā?.5毫米）的玻璃板中。這些偏光片更耐用，可以比塑料偏光片更好地偏振光，實現(xiàn)高達100,000：1的極化率和正確偏振光的吸收低至1.5%。這種玻璃起偏鏡對于短波長紅外光效果最佳，廣泛應(yīng)用于光纖通信。

分束起偏鏡

光束分離起偏鏡將入射光束分成兩束不同的線偏振光束。 對于理想的偏振分束器，它們將是完全極化的，具有正交偏振。 然而，對于許多常見的光束分離起偏鏡，兩個輸出光束中只有一個是完全極化的。 另一個包含極化狀態(tài)的混合。

與吸收起偏鏡不同，光束分離起偏鏡不需要吸收和消散被拒絕的偏振狀態(tài)的能量，因此它們更適合用于諸如激光的高強度光束。 真偏振分束器在兩個偏振分量要同時分析或同時使用時也是有用的。

菲涅耳反射極化

當(dāng)光從兩個透明材料之間的界面以一定角度反射（通過菲涅耳反射）時，反射率對于入射平面中偏振的光和垂直偏振的光不同。在平面中偏振的光被稱為p偏振光，而垂直于它的偏振是s偏振光。被稱為布魯斯特角的特殊角度，沒有p偏振光從表面反射，因此所有反射光必須s極化，電場垂直于入射平面。

可以通過以布魯斯特角度的一疊玻璃板傾斜梁來制造簡單的線性起偏鏡。一些s偏振光從每個板的每個表面反射。對于一疊板，每個反射消耗s偏振光的入射光束，在每個階段在透射光束中留下更大部分的p偏振光。對于空氣和典型玻璃中的可見光，布魯斯特角度約為57°，梁中存在的s偏振光的大約16%被反射為每個空氣對玻璃或玻璃到空氣的過渡。通過這種方法，需要許多板來實現(xiàn)發(fā)射光束的均勻偏振。對于10個板（20個反射）的堆疊，傳輸約3%（=（1-0.16）20）的s偏振光。反射光束在完全極化的同時被展開，可能不是很有用。

通過以與入射光束更陡的角度傾斜一疊板，可以獲得更有用的偏振光束。反直覺地，使用大于布魯斯特角的入射角度，會以降低總體傳播為代價產(chǎn)生較高的透射光束偏振度。對于陡度大于80°的發(fā)射角，透射光束的極化可以接近100%，只有四個板，盡管在這種情況下透射強度非常低。添加更多的平板并減小角度可以實現(xiàn)傳輸和極化之間的更好的折中。

線柵起偏鏡將非偏振光束轉(zhuǎn)換成具有單線性偏振的光束。彩色箭頭描繪了電場矢量。對角極化波也有助于透射極化。它們的垂直分量被傳輸（示出），而水平分量被吸收和反射（未示出）。

由于它們的極化矢量取決于入射角，所以基于菲涅耳反射的偏振器本身傾向于產(chǎn)生s-p偏振而不是笛卡爾偏振，這限制了它們在某些應(yīng)用中的應(yīng)用。

雙折射起偏鏡

其他線性起偏鏡利用晶體的雙折射性質(zhì)，如石英和方解石。在這些晶體中，入射在其表面上的非偏振光束被折射分成兩束。 Snell定律適用于這兩種射線，普通或者o射線，以及非凡或e-ray，每根射線遇到不同的折射率（這稱為雙折射）。通常，兩個射線將處于不同的偏振態(tài)，盡管除了相對于晶軸的某些傳播方向之外，它們不在線偏振狀態(tài)。

尼古拉棱鏡是早期類型的雙折射起偏鏡，其由方解石晶體組成，其已經(jīng)被加拿大苦瓜分裂并重新加入。切割晶體使得o射線和e射線處于正交的線偏振狀態(tài)。 o光線的全內(nèi)反射發(fā)生在苦瓜界面，因為它在方解石中的折射率比香脂中的折射率高，而且光線偏轉(zhuǎn)到晶體側(cè)。在方解石中看到較小折射率的e-ray透射通過界面而沒有偏轉(zhuǎn)。尼古拉棱鏡產(chǎn)生非常高的偏振光純度，并被廣泛用于顯微鏡，盡管在現(xiàn)代使用中，它們已經(jīng)被替代品替代，例如格蘭 - 湯普森棱鏡，格蘭?？吕忡R和格蘭 - 泰勒棱鏡。這些棱鏡不是真正的偏振分束器，因為只有透射光束是完全極化的。

渥拉斯頓棱鏡是另一個雙折射起偏鏡，由具有正交晶軸的兩個三角方解石棱鏡組成。 在內(nèi)部接口處，非偏振光束分裂成兩個線偏振光，其將棱鏡離開15°-45°的發(fā)散角。 Rochon和Sénarmont棱鏡是相似的，但在兩個棱鏡中使用不同的光軸取向。 Sénarmont棱鏡是空氣間隔的，不像Wollaston和Rochon棱鏡。 這些棱鏡真正將光束分成兩個具有垂直偏振的完全偏振光束。 渥拉斯頓棱鏡棱鏡是Wollaston棱鏡的一種變體，廣泛應(yīng)用于差分干涉對比顯微鏡。

薄膜偏振片

薄膜線性起偏鏡是應(yīng)用特殊光學(xué)涂層的玻璃基板。布魯斯特的角度反射或影片中的干擾效應(yīng)都會使它們成為分束起偏鏡。用于膜的基材可以是以特定角度插入到梁中的板，或者與第二楔形物接合以形成立方體的玻璃楔，其中薄膜沿對角線跨過中心（一種形式的這是非常普遍的MacNeille立方體）。薄膜起偏鏡通常不如格蘭型起偏鏡那樣好，但是它們便宜并且提供了大致相同的極化的兩個光束。立方體偏振器通常表現(xiàn)優(yōu)于平板起偏鏡。前者容易與格蘭型雙折射起偏鏡混淆。

線柵起偏鏡

最簡單的線性偏振器之一是線柵起偏鏡（WGP），其由許多細(xì)平行的金屬線組成，放置在平面中。 WGP主要反映非透射極化，因此可用作偏振分束器。與大多數(shù)介電偏振器相比，寄生吸收相對較高，盡管遠低于吸收起偏鏡。

具有與電線平行排列的電場分量的電磁波將導(dǎo)致電子沿著電線長度的移動。由于電子在該方向上自由移動，所以當(dāng)反射光時，起偏鏡以與金屬表面相似的方式起作用，并且波沿入射光束向后反射（減去焦耳加熱損失的少量能量電線）。

對于垂直于導(dǎo)線的電場的波，電子不能跨越每條導(dǎo)線的寬度移動很遠。因此，反射的能量很少，入射波能夠通過電網(wǎng)。在這種情況下，電網(wǎng)的行為就像電介質(zhì)材料。

總的來說，這使得透射波被完全垂直于電線的電場線性偏振。波浪“穿過”電線之間的間隙的假設(shè)是不正確的。

為了實際的目的，導(dǎo)線之間的間隔必須小于入射輻射的波長。另外，每根導(dǎo)線的寬度應(yīng)與導(dǎo)線之間的間距相比較小。因此，構(gòu)建用于微波，遠紅外和中紅外輻射的線柵起偏鏡相對容易。此外，先進的光刻技術(shù)還可以構(gòu)建非常緊湊的間距金屬網(wǎng)格，從而使可見光的極化達到有用的程度。由于偏振度幾乎不依賴于波長和入射角，因此它們用于寬帶應(yīng)用，如投影。

對于線柵起偏鏡，使用嚴(yán)格的耦合波分析的分析解決方案已經(jīng)表明，對于垂直于導(dǎo)線的電場分量，介質(zhì)表現(xiàn)得像電介質(zhì)，并且對于平行于導(dǎo)線的電場分量，介質(zhì)的行為就像金屬（反射） 。

在橋式類型起重機大車運行跑偏時，軌道側(cè)面與車輪輪緣或水平導(dǎo)向輪之間會產(chǎn)生水平側(cè)向力。

水平側(cè)向力對起重機車輪及其軸承有著不良影響，側(cè)向力通過起重機軌道作用于廠房結(jié)構(gòu)。

水平側(cè)向力可按照下式近似計算：

式中 ∑R----起重機產(chǎn)生側(cè)向力一側(cè)最大輪壓之和；

λ---水平側(cè)向力系數(shù)，與起重機跨度和大車輪距之比有關(guān)。