紊動(dòng)射流分區(qū)

紊動(dòng)射流即流動(dòng)形態(tài)為紊流的射流。一種狀態(tài)的流體射入另一種狀態(tài)的流體時(shí)，兩種流體之間形成速度不連續(xù)的間斷面。在一定的干擾下，間斷面失去穩(wěn)定而產(chǎn)生渦旋，渦旋卷吸周圍流體進(jìn)入射流，同時(shí)不斷移動(dòng)、變形、分裂，產(chǎn)生并加劇紊動(dòng)，從噴射口周邊開始沿程形成內(nèi)外自由紊動(dòng)混合層。在卷吸和摻混作用下，射流斷面不斷擴(kuò)大，流速不斷降低，流量沿程增加。

自由紊動(dòng)射流可以分為兩個(gè)區(qū)三個(gè)段。

從速度分布來看可分為核心區(qū)和邊界層（又稱混合區(qū)）：由噴口邊界起向內(nèi)、外擴(kuò)展的紊動(dòng)摻混部分為紊流剪切層混合區(qū)；未受到摻混影響，保持原理啊出口流速的中心部分為核心區(qū)。

從紊動(dòng)發(fā)展情況來看可分為初始段、主體段和過渡段。其中從出口到核心區(qū)末端為射流的初始段；紊流充分發(fā)展以后的部分為主體段；主體段與起始段之間為過渡段。過渡段很短，在分析中為簡(jiǎn)化起見，一般不予考慮。

實(shí)驗(yàn)表明：在自由紊動(dòng)射流起始段的混合區(qū)和主體段內(nèi)，縱向流速分布有明顯的相似性，也稱自保性；射流邊界的擴(kuò)展是線性的，主體段的擴(kuò)展率略大于起始端。

1） 幾何特征：射流邊界的線性擴(kuò)展

當(dāng)噴嘴形狀的出口速度分布一定時(shí)，射流邊界，按一定的擴(kuò)散角向前作擴(kuò)散運(yùn)動(dòng)，這就是紊動(dòng)射流的幾何特征。但要注意：這里所說的邊界線是傳統(tǒng)統(tǒng)計(jì)意義上說的，實(shí)際邊界線不規(guī)則，如煙囪冒煙時(shí)，射流邊界并不規(guī)則；主體段的起始段擴(kuò)展率略有不同，計(jì)算時(shí)忽略了這個(gè)差別。

2） 運(yùn)動(dòng)特征：射流各斷面上縱向流速分布的相似性

許多學(xué)者對(duì)紊動(dòng)射流的流速分布規(guī)律進(jìn)行了大量的理論和實(shí)驗(yàn)研究，結(jié)果表明，無論是在射流的起始段還是射流的主體段，各斷面的縱向流速分布具有明顯的相似性，也稱自模性。

3）動(dòng)力特征：通過射流各斷面的動(dòng)量是守恒的。

對(duì)簡(jiǎn)單的不可壓縮等密度自由紊動(dòng)射流，20世紀(jì)20年代開始就已有較成熟的理論。例如對(duì)生產(chǎn)實(shí)踐中最常見的圓形噴口射流和窄長(zhǎng)孔口射流，都已求得主體段和起始段的動(dòng)量積分解和按邊界層理論簡(jiǎn)化后的微分方程解。受邊界條件或環(huán)境流動(dòng)影響的非自由紊動(dòng)射流也有不少實(shí)驗(yàn)及計(jì)算方面的研究成果。

人體的生理決定其對(duì)自然風(fēng)和動(dòng)態(tài)氣流比對(duì)穩(wěn)態(tài)機(jī)械氣流有更好的適應(yīng)性，傳統(tǒng)的穩(wěn)態(tài)空調(diào)方式可能導(dǎo)致人體調(diào)節(jié)機(jī)能衰退和抵抗力下降，但為在室內(nèi)模擬自然風(fēng)所需要的理論基礎(chǔ)還未得到充足的揭示?，F(xiàn)有研究已經(jīng)初步表明自然風(fēng)與機(jī)械風(fēng)在某個(gè)人體敏感的頻域內(nèi)二者氣流紊動(dòng)特性有明顯區(qū)別。本課題旨在通過研究建筑周邊環(huán)境與建筑室內(nèi)的氣流紊動(dòng)特征變化，探討建筑結(jié)構(gòu)、空間形式、氣流驅(qū)動(dòng)源類型等可能的因素對(duì)各種氣流紊動(dòng)特性的影響及變 2100433B

學(xué)科：鉆探工程

詞目：射流式液動(dòng)沖擊器

英文：fluidic type hydro-percussive hammer

釋文：利用雙穩(wěn)態(tài)射流元件,將高壓液流交替分配到?jīng)_錘活塞上腔和下腔,使沖錘形成往復(fù)沖擊運(yùn)動(dòng)的液動(dòng)沖擊器。屬無閥雙作用式,20世紀(jì)70年代由中國(guó)研制成功,具有能量利用率高,技術(shù)性能穩(wěn)定,使用壽命長(zhǎng)等特點(diǎn)。