紊動射流紊動射流的形成

紊動射流即流動形態(tài)為紊流的射流。一種狀態(tài)的流體射入另一種狀態(tài)的流體時(shí)，兩種流體之間形成速度不連續(xù)的間斷面。在一定的干擾下，間斷面失去穩(wěn)定而產(chǎn)生渦旋，渦旋卷吸周圍流體進(jìn)入射流，同時(shí)不斷移動、變形、分裂，產(chǎn)生并加劇紊動，從噴射口周邊開始沿程形成內(nèi)外自由紊動混合層。在卷吸和摻混作用下，射流斷面不斷擴(kuò)大，流速不斷降低，流量沿程增加。

自由紊動射流可以分為兩個(gè)區(qū)三個(gè)段。

從速度分布來看可分為核心區(qū)和邊界層（又稱混合區(qū)）：由噴口邊界起向內(nèi)、外擴(kuò)展的紊動摻混部分為紊流剪切層混合區(qū)；未受到摻混影響，保持原理啊出口流速的中心部分為核心區(qū)。

從紊動發(fā)展情況來看可分為初始段、主體段和過渡段。其中從出口到核心區(qū)末端為射流的初始段；紊流充分發(fā)展以后的部分為主體段；主體段與起始段之間為過渡段。過渡段很短，在分析中為簡化起見，一般不予考慮。

實(shí)驗(yàn)表明：在自由紊動射流起始段的混合區(qū)和主體段內(nèi)，縱向流速分布有明顯的相似性，也稱自保性；射流邊界的擴(kuò)展是線性的，主體段的擴(kuò)展率略大于起始端。

1） 幾何特征：射流邊界的線性擴(kuò)展

當(dāng)噴嘴形狀的出口速度分布一定時(shí)，射流邊界，按一定的擴(kuò)散角向前作擴(kuò)散運(yùn)動，這就是紊動射流的幾何特征。但要注意：這里所說的邊界線是傳統(tǒng)統(tǒng)計(jì)意義上說的，實(shí)際邊界線不規(guī)則，如煙囪冒煙時(shí)，射流邊界并不規(guī)則；主體段的起始段擴(kuò)展率略有不同，計(jì)算時(shí)忽略了這個(gè)差別。

2） 運(yùn)動特征：射流各斷面上縱向流速分布的相似性

許多學(xué)者對紊動射流的流速分布規(guī)律進(jìn)行了大量的理論和實(shí)驗(yàn)研究，結(jié)果表明，無論是在射流的起始段還是射流的主體段，各斷面的縱向流速分布具有明顯的相似性，也稱自模性。

3）動力特征：通過射流各斷面的動量是守恒的。

對簡單的不可壓縮等密度自由紊動射流，20世紀(jì)20年代開始就已有較成熟的理論。例如對生產(chǎn)實(shí)踐中最常見的圓形噴口射流和窄長孔口射流，都已求得主體段和起始段的動量積分解和按邊界層理論簡化后的微分方程解。受邊界條件或環(huán)境流動影響的非自由紊動射流也有不少實(shí)驗(yàn)及計(jì)算方面的研究成果。

人體的生理決定其對自然風(fēng)和動態(tài)氣流比對穩(wěn)態(tài)機(jī)械氣流有更好的適應(yīng)性，傳統(tǒng)的穩(wěn)態(tài)空調(diào)方式可能導(dǎo)致人體調(diào)節(jié)機(jī)能衰退和抵抗力下降，但為在室內(nèi)模擬自然風(fēng)所需要的理論基礎(chǔ)還未得到充足的揭示?，F(xiàn)有研究已經(jīng)初步表明自然風(fēng)與機(jī)械風(fēng)在某個(gè)人體敏感的頻域內(nèi)二者氣流紊動特性有明顯區(qū)別。本課題旨在通過研究建筑周邊環(huán)境與建筑室內(nèi)的氣流紊動特征變化，探討建筑結(jié)構(gòu)、空間形式、氣流驅(qū)動源類型等可能的因素對各種氣流紊動特性的影響及變 2100433B

學(xué)科：鉆探工程

詞目：射流式液動沖擊器

英文：fluidic type hydro-percussive hammer

釋文：利用雙穩(wěn)態(tài)射流元件,將高壓液流交替分配到?jīng)_錘活塞上腔和下腔,使沖錘形成往復(fù)沖擊運(yùn)動的液動沖擊器。屬無閥雙作用式,20世紀(jì)70年代由中國研制成功,具有能量利用率高,技術(shù)性能穩(wěn)定,使用壽命長等特點(diǎn)。