例如,設(shè)定兩個(gè)三維向量

,

,

;

其中,

、
,形成了一個(gè)三維空間里的標(biāo)準(zhǔn)正交基的單位基底向量。

那么,

并置成為

;

其中,

、
等等,都是單位并矢,
、
、
等等,都是并矢。

并矢張量

也可以表達(dá)為

。

并矢張量造價(jià)信息

市場價(jià) 信息價(jià) 詢價(jià)
材料名稱 規(guī)格/型號(hào) 市場價(jià)
(除稅)
工程建議價(jià)
(除稅)
行情 品牌 單位 稅率 供應(yīng)商 報(bào)價(jià)日期
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羽芒 冠幅W/P(cm):20-30;包裝方式:盆栽;包裝類型:15盆;品種:羽芒;苗高(cm):20 查看價(jià)格 查看價(jià)格

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羽芒 冠幅W/P(cm):40-60;包裝方式:盆栽;包裝類型:30盆;品種:羽芒;苗高(cm):140 查看價(jià)格 查看價(jià)格

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羽芒 冠幅W/P(cm):20-30;包裝方式:盆栽;包裝類型:15盆;品種:羽芒;苗高(cm):20 查看價(jià)格 查看價(jià)格

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材料名稱 規(guī)格/型號(hào) 除稅
信息價(jià)
含稅
信息價(jià)
行情 品牌 單位 稅率 地區(qū)/時(shí)間
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材料名稱 規(guī)格/需求量 報(bào)價(jià)數(shù) 最新報(bào)價(jià)
(元)
供應(yīng)商 報(bào)價(jià)地區(qū) 最新報(bào)價(jià)時(shí)間
數(shù)據(jù)統(tǒng)計(jì)公式配置 配置計(jì)算量統(tǒng)計(jì)公式,分單個(gè)泵房和高中低區(qū)泵房(泵房的綜合配水和供水單耗單耗,水泵的綜合和配水單耗,消毒供水單耗,總用電量,水泵,消毒,照明,空調(diào),除濕機(jī),插座的用電量,供水量和平均壓力)的小時(shí)數(shù)據(jù)和天數(shù)據(jù)總共48個(gè)相關(guān)公司配置和數(shù)據(jù)檢查核對等.每個(gè)泵房按照中級(jí)軟件工程師0.6人天計(jì)算.|99套 3 查看價(jià)格 深圳市超網(wǎng)科技有限公司 全國   2022-03-27
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根據(jù)Morse與feshbach所著作的教科書,在三維空間里,并矢張量

是一個(gè)3×3陣列,其分量
,當(dāng)從一個(gè)坐標(biāo)系變換到另外一個(gè)坐標(biāo)系時(shí),遵守協(xié)變變換(covariant transformation)的定律。

;

其中,

是變換后的分量。

所以,并矢張量是一個(gè)二階協(xié)變張量。反過來說,按照這定義推廣,任意二階協(xié)變張量都是如下并矢張量及其同類的和:

。

應(yīng)用點(diǎn)積,并矢張量

可以與向量
綜合在一起:

;

其中,

、
,都是標(biāo)準(zhǔn)正交基的基底向量。

注意到

;其中,
是克羅內(nèi)克函數(shù)。所以,

;

這點(diǎn)積運(yùn)算得到的結(jié)果是一個(gè)協(xié)變向量。

并矢張量的縮并(tensor contraction)運(yùn)算,將每一個(gè)并置

,替換為兩個(gè)單位基底向量的點(diǎn)積
,以方程式表達(dá)為

。

只成立于三維空間,并矢張量的旋轉(zhuǎn)因子運(yùn)算,將每一個(gè)并置
,替換為兩個(gè)單位基底向量的叉積,以方程式表達(dá)為

。

這也可以表達(dá)為
與列維-奇維塔符號(hào)的完全縮并:

并矢張量公式表達(dá)常見問題

兩個(gè)向量
的并矢積其實(shí)就是張量積。 兩個(gè)并矢積作形式上的相加就是并矢張量,從而并矢張量和二階張量(嚴(yán)格地說,是二階的反變張量)是同義詞。力學(xué)、電動(dòng)力學(xué)中常見的例子就是單位并矢張量
、轉(zhuǎn)動(dòng)慣量以及馬克士威應(yīng)力張量等;量子力學(xué)中的角動(dòng)量耦合(angular momentum coupling)理論也要用到并矢張量。

需要注意:并矢積是不可交換的,也就是說,除非兩個(gè)矢量

線性相關(guān),否則一定有
。

在物理學(xué)中,并矢張量最重要的應(yīng)用之一就是它和向量的縮并。對于并矢積

和向量
的縮并,規(guī)定

。

如果要求這種規(guī)定也適用于量子力學(xué)中的態(tài)矢量,在這種情況下就要特別注意每個(gè)式子右端各個(gè)向量的先后順序:用狄拉克符號(hào)來寫,則

。

并矢張量旋轉(zhuǎn)

設(shè)定

為一個(gè)并矢張量:

。

是一個(gè)二維空間的 90°旋轉(zhuǎn)算子(rotation operator) 。它可以從左邊點(diǎn)積一個(gè)向量來產(chǎn)生一個(gè)旋轉(zhuǎn):

;

或以矩陣表達(dá),

。

一個(gè)一般的二維旋轉(zhuǎn)并矢張量,會(huì)產(chǎn)生

角度反時(shí)針方向的旋轉(zhuǎn),表達(dá)為

;

其中,

是二維的單位并矢張量。

并矢張量量子力學(xué)

設(shè)
是量子力學(xué)中所有的角動(dòng)量本征態(tài)所張成的希爾伯特空間(囊括了所有可能的總角動(dòng)量量子數(shù),
,
,
,
),則
。當(dāng)我們要考慮角動(dòng)量耦合的時(shí)候,就會(huì)遇到態(tài)矢量的并矢張量
,而且時(shí)常把它記作
等等。任取一些復(fù)數(shù)(但是其中只能有有限個(gè)非零),則

就是一個(gè)并矢張量。不妨把這個(gè)并矢張量記作

,則它和
的縮并就是

。

在這其中,量子力學(xué)中最廣為人知的就是通過CG矢量耦合系 數(shù)(Clebsch-Gordan coefficients) 所組合出來的張量。當(dāng)然,在角動(dòng)量耦合理論中,這樣的張量被等同為某些角動(dòng)量本征態(tài),除了物理上的考慮之外,這更主要地還是有關(guān)李群及其李代數(shù)的表示的另外一個(gè)話題,請參看李群的表示(Lie group representation) 及李代數(shù)的表示(Lie algebra representation) ,在這里就不再深入探討了。

實(shí)際上可以這樣說,在量子力學(xué)中,只要物理問題涉及了系統(tǒng)的耦合,數(shù)學(xué)上就會(huì)導(dǎo)致態(tài)矢量的并矢。在這方面,還可以舉一個(gè)常見的例子:由一維諧振子的態(tài)矢量所構(gòu)成的并矢張量可以用來描述二維諧振子系統(tǒng)。

并矢張量經(jīng)典力學(xué)

三維歐幾里得空間上的并矢張量的例子非常多,例如轉(zhuǎn)動(dòng)慣量、應(yīng)力張量、應(yīng)變等等。這些例子實(shí)際上就是并矢張量這個(gè)概念的最初原型。

并矢張量公式表達(dá)文獻(xiàn)

施工圖表達(dá) 施工圖表達(dá)

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施工圖表達(dá)

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試卷 共 5 頁 第 1頁 光學(xué)實(shí)驗(yàn)所涉及計(jì)算表達(dá)和誤差傳遞公式 復(fù)習(xí)圍繞著 實(shí)驗(yàn)原理、 主要儀器結(jié)構(gòu)、 步驟、 誤差分析、 數(shù)據(jù)處理○1 ○2 ○3 ○4 ○5 1 薄透鏡焦距測定 共軛法測薄凸透鏡的焦距公式為: 或 (1) l lf 4 22 l l f 44 2 式中 為物屏到像屏之間的距離(注: ), 為兩次成像時(shí)透鏡移動(dòng)的距離。l fl 4 (2)2 2 44 1 ll f (3) ll f 2 因此焦距的誤差傳遞公式為: (4) 2 2 2 2 2 2 2 444 1 ccc u l lu l fu 其中 和 分別代表 和 的綜合不確定度。對于同一透鏡,焦距 為某一定值,luc cu l f 取大些, 也隨之增大,因此 這一比值如何變化不好判斷。由焦距表達(dá)式兩邊同除以 得:l 2 2 4l l (5)2 2 44 1 ll f 整理一下可得: (6) l f l 4 1 4

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1993年,經(jīng)全國科學(xué)技術(shù)名詞審定委員會(huì)審定發(fā)布。

正矢法優(yōu)點(diǎn)是測量工具簡單,外業(yè)行車干擾小,內(nèi)業(yè)計(jì)算簡捷 。

磁矢勢,又稱磁位、磁勢(magnetic potential),通常標(biāo)記為

。磁矢勢的旋度是磁場的磁感應(yīng)強(qiáng)度(矢量),以方程表示

其中,
是磁場的磁感應(yīng)強(qiáng)度(矢量)。

直觀而言,磁矢勢似乎不及磁場來得“自然”、“基本”,而在一般電磁學(xué)教科書亦多以磁場來定義磁矢勢。以前,很多學(xué)者認(rèn)為磁矢勢并沒有實(shí)際意義,只是人為的物理量,除了方便計(jì)算以外,別無其它用途。但是,詹姆斯·麥克斯韋頗不以為然,他認(rèn)為磁矢勢可以詮釋為“每單位電荷儲(chǔ)存的動(dòng)量”,就好像電勢被詮釋為“每單位電荷儲(chǔ)存的能量”。相關(guān)論述,稍后會(huì)有更詳盡解釋。

磁矢勢并不是唯一定義的;其數(shù)值是相對的,相對于某設(shè)定數(shù)值。因此,學(xué)者會(huì)疑問到底儲(chǔ)存了多少動(dòng)量?不論如何,磁矢勢確實(shí)具有實(shí)際意義。尤其是在量子力學(xué)里,于1959年,阿哈諾夫-波姆效應(yīng)闡明,假設(shè)一個(gè)帶電粒子移動(dòng)經(jīng)過某零電場、零磁場、非零磁矢勢場區(qū)域,則此帶電粒子的波函數(shù)相位會(huì)有所改變,因而導(dǎo)致可觀測到的干涉現(xiàn)象。現(xiàn)在,越來越多學(xué)者認(rèn)為電勢和磁矢勢比電場和磁場更基本。不單如此,有學(xué)者認(rèn)為,甚至在經(jīng)典電磁學(xué)里,磁矢勢也具有明確的意義和直接的測量值。

磁矢勢與電勢可以共同用來設(shè)定電場與磁場。許多電磁學(xué)的方程可以以電場與磁場寫出,或者以磁矢勢與電勢寫出。較高深的理論,像量子力學(xué)理論,偏好使用的是磁矢勢與電勢,而不是電場與磁場。因?yàn)?,在這些學(xué)術(shù)領(lǐng)域里所使用的拉格朗日量或哈密頓量,都是以磁矢勢與電勢表達(dá),而不是以電場與磁場表達(dá)。

開爾文男爵最先于1851年引入磁矢勢的概念,并且給定磁矢勢與磁場之間的關(guān)系。

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