在超常熱、質(zhì)傳遞條件下,緊靠介質(zhì)內(nèi)受熱或質(zhì)擾動的位置,存在一“薄層”區(qū)域,該薄層內(nèi)的熱傳導(dǎo)或質(zhì)量傳遞必須考慮非經(jīng)典(非傅立葉或非費克) 傳遞效應(yīng),在薄層外、介質(zhì)內(nèi)其他部分的熱、質(zhì)傳遞仍近似符合經(jīng)典熱、質(zhì)傳遞定律(傅立葉和費克定律) ;“瞬態(tài)薄層”內(nèi)的非經(jīng)典傳遞效應(yīng)只可能在熱、質(zhì)擾動過后的極短瞬時存在. 在分析介質(zhì)內(nèi)的非傅立葉導(dǎo)熱行為的同時,根據(jù)熱、質(zhì)傳遞的可類比性得到非經(jīng)典質(zhì)量傳遞“瞬態(tài)薄層”的厚度與質(zhì)松弛時間、質(zhì)擴散系數(shù)以及質(zhì)量擾動的強度和瞬時性強弱的定性相關(guān)關(guān)系。
針對非傅立葉熱傳導(dǎo)的研究現(xiàn)狀,考慮到從事該領(lǐng)域的工作體驗,有如下的進一步工作設(shè)想(或展望):
(l) 對可以量化的物性(如實驗材料表面的光學(xué)物性、材料的熱物性等) 進行實際測定,爭取實現(xiàn)實驗結(jié)果的定量化分析;
(2) 繼續(xù)深入開展實驗研究,爭取在更多的材料(尤其是生物材料) 內(nèi)發(fā)現(xiàn)非傅立葉效應(yīng);
(3) 非傅立葉導(dǎo)熱的理論分析可以向多維模型擴展;
(4) 結(jié)合熱傳導(dǎo)的微觀機理, 對非傅立葉導(dǎo)熱的理論模型進行探討,爭取提出新的、更符合實際的理論模型;
(5)“ 瞬時薄層” 模型還需進一步完善, 為工程實際中的一些常見極端熱、質(zhì)傳遞問題提供“瞬時薄層” 厚度的確切數(shù)據(jù)是該模型是否達到完善的評價指標;
(6) 非經(jīng)典熱、質(zhì)禍合傳遞問題的研究應(yīng)當(dāng)面向?qū)嶋H進行, 因為實際中傳熱傳質(zhì)過程往往是相互伴隨的. 為更多的實際超常傳熱傳質(zhì)過程提供理論基礎(chǔ)是研究該問題的最終目的;
(7)用分子動力學(xué)方法模擬非經(jīng)典熱、質(zhì)傳遞問題應(yīng)當(dāng)是一非常有前途的研究方向.只是由于熱、力傳播的不可分割性,建議在用分子動力學(xué)方法模擬熱的傳播過程時, 綜合考慮力的作用因素。
普遍觀點認為,無論物體中導(dǎo)熱過程的發(fā)生機理如何, 其都應(yīng)當(dāng)遵循導(dǎo)熱的基本定律, 即Fourier定律. Fourier定律是導(dǎo)熱現(xiàn)象規(guī)律性的經(jīng)驗總結(jié), 它是建立在大量常規(guī)傳熱實驗(熱作用時間較長、強度較低) 的基礎(chǔ)上的.Fourier定律不涉及傳熱時間項, 定律本身隱含了熱傳播速度為無限大的假設(shè).對于熱作用時間較長的穩(wěn)態(tài)傳熱過程以及熱傳播速度較快的非穩(wěn)態(tài)常規(guī)傳熱過程,Fourier 定律的正確性是毋庸置疑的.但是,對于極端熱、質(zhì)傳遞條件下的非穩(wěn)態(tài)傳熱過程,如極低(高) 溫條件的傳熱(質(zhì)) 問題、超急速傳熱(質(zhì)) 問題以及微時間或微空間尺度條件下的傳熱(質(zhì)) 問題,熱傳播速度的有限性卻必須考慮,由此也必定會出現(xiàn)一些有別于常規(guī)傳熱過程的物理特征. 我們把在極端熱、質(zhì)傳遞條件下出現(xiàn)的一些不遵循(或偏離)Fouirier導(dǎo)熱定律的熱傳遞效應(yīng)稱為熱傳導(dǎo)的非傅立葉效應(yīng).
非傅立葉效應(yīng)有望在許多工程實際中得以應(yīng)用.以超急速傳熱(質(zhì))為例,金屬的快速凝固、超導(dǎo)線圈的熱穩(wěn)定控制、核反應(yīng)堆及高溫熔融材料泄漏的緊急處理、強激光武器反射鏡的溫控、造紙工業(yè)的脈沖干燥、生物醫(yī)學(xué)工程中人體臟器官的超急速冷凍與解凍等過程中,溫度變化率(或傳熱速率) 非常高, 達10^3~10~7K/s甚至更高,非傅立葉導(dǎo)熱極有可能在這些實際過程中出現(xiàn)。
有關(guān)非傅立葉導(dǎo)熱的研究已有超過半個世紀的歷史,總的說來,非傅立葉導(dǎo)熱的研究還主要停留在理論研究水平, 實驗研究結(jié)果還相當(dāng)匾乏,非傅立葉導(dǎo)熱的實際應(yīng)用也還處于初步探索階段.為此作者確立了以實驗研究為突破點、輔以必要的理論分析、通過實驗研究和理論分析結(jié)果為非博立葉導(dǎo)熱的實際應(yīng)用提供依據(jù)的研究路線,對超急速傳熱傳質(zhì)條件下的非經(jīng)典熱、質(zhì)傳遞效應(yīng)進行了較為全面系統(tǒng)地研究.文中將逐次介紹作者在非傅立葉導(dǎo)熱的分析求解、實驗研究、應(yīng)用探討以及用分子動力學(xué)模擬非傅立葉熱傳播方面的最新研究成果。
玻纖導(dǎo)熱膠帶的導(dǎo)熱系數(shù)是多少?
合肥玖櫟裝飾幫您解答‘0.74~1.54,粘性與導(dǎo)熱系數(shù)成反比,可以考慮玻璃纖維資質(zhì)的材料,如果粘性要求不高,可以考慮導(dǎo)熱硅膠片
電解質(zhì)的作用
導(dǎo)熱系數(shù)與熱導(dǎo)率的區(qū)別
導(dǎo)熱系數(shù):在穩(wěn)態(tài)條件下,1m厚的物體,兩側(cè)表面溫差為1℃,1h內(nèi)通過1m2面積傳遞的熱量;熱導(dǎo):穩(wěn)定傳熱條件下,平板材料兩表面溫差為1K,單位時間(1h)內(nèi)通過單位面積(1m2)的傳熱量;傳熱系數(shù):在...
考慮到熱傳播速度的有限性,從不同的物理視角發(fā)展形成了多種非傅立葉導(dǎo)熱模型.除了文獻[1]中介紹過的6 種模型:基于熵產(chǎn)理論的熱波模型、單相延遲模型(即Cattano模型)、修正雙曲線熱傳導(dǎo)模型、微觀兩步模型、純聲子散射模型和雙相延遲模型外,至少還存在5 種非傅立葉導(dǎo)熱模型:熱傳播的隨機不連續(xù)擴散模型, 基于玻爾茲曼的聲子熱輸運模型,修正邊界條件的Cattaneo模型,絕緣介質(zhì)薄膜的聲子輻射熱輸運方程(EPRT)以及均勻內(nèi)部結(jié)構(gòu)介質(zhì)的非平衡熱輸運模型。
正如文獻中所描述的那樣,非傅立葉導(dǎo)熱模型的分析求解一般針對雙曲線非傅立葉導(dǎo)熱方程而言.雙曲線方程的求解較傳統(tǒng)的拋物線方程(傅立葉模型) 復(fù)雜得多.現(xiàn)有雙曲線型導(dǎo)熱方程的分析解,大都限于一維、常物性、線性邊界條件情形.此時問題的物理模型往往是一些規(guī)則的幾何形體.文獻對二維有限長圓柱,在井z=0表面受瞬變熱流作用的雙曲線型導(dǎo)熱方程進行了求解.Frankel等求解了多層平壁的雙曲熱傳導(dǎo)問題.Tzou對熱擾動由介質(zhì)內(nèi)高速移動的點熱源或迅速產(chǎn)生的熱裂縫(crack tip)所引起的非傅立葉導(dǎo)熱現(xiàn)象進行了分析求解.文獻提供了存在移動相界面的兩相介質(zhì)的雙曲分析解。Barletta分析求解了矩形橫截面的三維棒體、各邊界表面受瞬變熱流作用的雙曲熱傳導(dǎo)問題. 文獻則求解了更為復(fù)雜的非傅立葉導(dǎo)熱模型— 雙元相滯后模型。
一般地,非傅立葉導(dǎo)熱模型的分析求解均采用積分變換的方法.Frankel等用格林函數(shù)的方法也獲得了有限厚度平板,表面受瞬變熱流作用時的雙曲分析解.蔡睿賢等采用他們自創(chuàng)的加法分離變量方法獲得了不包含任何特殊函數(shù)的雙曲熱傳導(dǎo)方程的顯式分析解.Kiwan等指出用Trial solution methods也可對一些特殊雙曲線熱傳導(dǎo)模型進行求。
非傅立葉導(dǎo)熱模型數(shù)值求解的關(guān)鍵是迭代公式和迭代方法的選擇. Glass等指出,馬克柯馬克預(yù)測校正方法對雙曲線型非傅立葉導(dǎo)熱方程的求解非常有效。Glass等還用該方法數(shù)值求解了變物性(導(dǎo)熱系數(shù)與溫度有關(guān)) 的雙曲線非傅立葉導(dǎo)熱模型。另外,Wiggert 等提供了雙曲線方程數(shù)值求解的一種新的差分方法——沿雙曲線型非傅立葉導(dǎo)熱方程的系數(shù)矩陣的特征線進行網(wǎng)格差分.Carey等用有限元方法求解了雙曲線非傅立葉導(dǎo)熱模型.張浙等在對含對流與蒸發(fā)邊界條件的一維平板雙曲線型導(dǎo)熱問題進行數(shù)值求解時, 為了方便處理邊界條件中所包含的脈沖熱流邊界條件,數(shù)值差分前引入了熱勢函數(shù)對雙曲導(dǎo)熱模型進行了預(yù)處理。
極端熱、質(zhì)傳遞條件的非經(jīng)典熱、質(zhì)傳遞問題具有較強的工程應(yīng)用背景,是當(dāng)前傳熱傳質(zhì)領(lǐng)域的新興熱點.本文全面詳細地綜述該領(lǐng)域的研究成果,重點介紹蔣方明等在非傅立葉導(dǎo)熱的理論求解、室溫條件下多孔材料內(nèi)非傅立葉導(dǎo)熱的實驗結(jié)果及數(shù)值模擬、非傅立葉導(dǎo)熱的“瞬時薄層”、 非費克質(zhì)量傳遞的禍合分析、非傅立葉導(dǎo)熱的分子動力學(xué)模擬等方面的最新研究進展。2100433B
格式:pdf
大?。?span id="h00qgin" class="single-tag-height">184KB
頁數(shù): 6頁
評分: 4.7
為了解決調(diào)節(jié)閥對管道中流體的擾動問題,采用皮托管對擾動后的壓力波動信號進行取壓的方式,對調(diào)節(jié)閥流場擾動問題進行了研究。在考慮皮托管總壓信號與流場擾動之間關(guān)系的基礎(chǔ)上,提出了一種基于短時傅里葉變換譜的總壓波動信號分析方法。另外,為了提高皮托管總壓信號的應(yīng)用泛化能力,對得到的皮托管總壓信號進行了無量綱化處理,得到了量綱1量。同時對歸一化后得到的皮托管總壓波動信號進行短時傅里葉變換譜分析,得到了相同流量不同開度及相同開度不同流量下的短時傅里葉變換譜的分布特征。
格式:pdf
大小:184KB
頁數(shù): 17頁
評分: 4.7
1 導(dǎo)熱系數(shù)測試儀簡介資料 DRP-II 導(dǎo)熱系數(shù)測試儀 (平板穩(wěn)態(tài)法 ) 價格: 8800元 /臺 一、 概述 測量熱導(dǎo)率的方法大體上可分為穩(wěn)態(tài)法和動態(tài)法兩類。本測 試儀采用穩(wěn)態(tài)法測量不同材料的導(dǎo)熱系數(shù),其設(shè)計思路清晰、簡 捷、實驗方法具有典型性和實用性。測量物質(zhì)的導(dǎo)熱系數(shù)是熱學(xué) 實驗中的一個重要內(nèi)容。 本測試儀由加熱器、數(shù)顯溫度表、數(shù)顯計時器等組成(采用 一體化設(shè)計) 二、 技術(shù)參數(shù) 1、電源: AC 220V; 50HZ 2、熱源:加熱銅塊,采用 36V 安全電壓加熱 3、測試材料:硅橡膠、膠木板、金屬鋁、空氣等,加圍框可檢 測粉狀、顆粒狀、膠狀材料。 4、測量溫度范圍:室溫~ 110℃,精度 ±1℃; 5、計時部分:范圍 0~999.9s;分辨率 0.1s; 6、 導(dǎo)熱系數(shù)測量精度: ≤ 10% 7、試樣尺寸: Φ1303( 1-100)mm 8、導(dǎo)熱系數(shù)測試范圍: 0.
傅立葉紅外氣體分析儀可同時分析100多種氣體,其獨特的雙光路系統(tǒng),可實現(xiàn)在不干擾連續(xù)監(jiān)測過程的情況下采集背景,而無需將氣體池內(nèi)樣品氣排凈,增強了數(shù)據(jù)的真實性;采用高速動態(tài)準直干涉儀可保證多年無誤差的運行,在很大程度上保證了科研的精確性。 本課題組購置“傅立葉紅外氣體分析儀”用于模擬并在線監(jiān)測移動源或固定源中NH3、NOx、N2O、SO2等無機物和氯苯、聯(lián)苯等有機物等物質(zhì)的濃度的監(jiān)測,并開展對NOx和VOCs等環(huán)境污染物去除的相關(guān)研究。該設(shè)備滿足目前我校環(huán)境污染物相關(guān)研究工作的迫切需要。 2100433B
《非穩(wěn)固路基上水泥混凝土路面設(shè)計施工新技術(shù)》是一本圖書,作者是傅智
掃描速度:5次/秒; 分辨率:0.5cm-1; 干涉儀:Vectra干涉儀,動態(tài)準值; 校正方式:內(nèi)部校正溫度和壓力; 氣體池:2米或10米(可選); 檢測器:TE冷卻的DTGS;液氮冷卻的MCT(24h保持時間); 軟件:RESULT分析軟件,用于開發(fā)的TQ Analyst化學(xué)計量軟件; 光源:專利長壽命紅外光源; 光路設(shè)計:雙光路設(shè)計。