光纖的幾何參數(shù):
1. 纖芯、包層直徑、不園度、偏芯率
2. 數(shù)孔直徑
3. 折射率分布
光纖物理參數(shù)
1. 損耗
2. 色散
3. 偏振、雙折射
光纖的損耗和色散是寬帶通信傳輸介質(zhì)的兩個十分重要的特征參量。
損耗:限制傳輸距離
色散:限制傳輸帶寬、中繼距離。
偏振、雙折射:對于光纖在寬帶通信、傳感技術(shù)的應(yīng)用。以及光纖中非線性的研究具有重要的意義。
光纖的幾何參數(shù):
1. 纖芯、包層直徑、不園度、偏芯率
2. 數(shù)孔直徑
3. 折射率分布
光纖物理參數(shù)
1. 損耗
2. 色散
3. 偏振、雙折射
光纖的損耗和色散是寬帶通信傳輸介質(zhì)的兩個十分重要的特征參量。
損耗:限制傳輸距離
色散:限制傳輸帶寬、中繼距離。
偏振、雙折射:對于光纖在寬帶通信、傳感技術(shù)的應(yīng)用。以及光纖中非線性的研究具有重要的意義。
為傳輸理論的研究,或為設(shè)計和工藝提供反饋信息,對生產(chǎn)過程的質(zhì)量控制和產(chǎn)品檢驗、施工維護都是十分重要的。
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光纖的傳輸損耗特性是決定光網(wǎng)絡(luò)傳輸距離、傳輸穩(wěn)定性和可靠性的最重要因素之一。光纖傳輸損耗的產(chǎn)生原因是多方面的,在光纖通信網(wǎng)絡(luò)的建設(shè)和維護中,最值得關(guān)注的是光纖使用中引起傳輸損耗的原因以及如何減少這些損耗。光纖使用中引起的傳輸損耗主要有接續(xù)損耗(光纖的固有損耗、熔接損耗和活動接頭損耗)和非接續(xù)損耗(彎曲損耗和其它施工因素和應(yīng)用環(huán)境所造成的損耗)兩類。
產(chǎn)生損耗的原因主要是:
(1) 材料的吸收損耗,包括纖芯和包層的物質(zhì)吸收
(2) 材料(或物質(zhì))的散射,也包括纖芯和包層。
(3) 波導(dǎo)散射,即交界面隨機的畸變或粗糙所產(chǎn)生的散射。
(4) 波導(dǎo)彎曲所產(chǎn)生的輻射損耗。
(5) 外套損耗。
1、 材料的吸收損耗
材料吸收所產(chǎn)生的損耗是重要的損耗。早期的水平是1000~4000db/km,發(fā)現(xiàn)幾乎所有的損耗都是來源于材料吸收。材料吸收又有多種原因:
(1) 物質(zhì)本征吸收:由原子躍遷(電子吸收)所產(chǎn)生:紅外8-12μm,紫外拖尾0.7-1.1μm。
(2) 過度族金屬離子吸收:鐵,鉆,銅,鉻等吸收峰和吸收帶也隨他們的價狀態(tài)不同而不同。
(3) OH-離子吸收:在熔融石英玻璃里OH-的吸收帶在0.72,0.95,1.4μm的范圍里。
(4) 原子缺陷吸收:由于加熱過程:4價Ti-3價由于強烈的輻射,玻璃材料會受激而產(chǎn)生原子的缺陷而產(chǎn)生損耗。
2、 物質(zhì)的散射損耗
物質(zhì)內(nèi)部的散射,會減小傳輸功率,產(chǎn)生損耗。
本征散射:(物質(zhì)散射中最重要的)它是使波導(dǎo)衰減不能太小的基本限制之一。
非線性散射:物質(zhì)在強場作用下,也會誘發(fā)出對入射波的散射。(拉布散射、布里淵散射)
瑞利散射:密度不均勻或者內(nèi)應(yīng)力不均勻就引起折射率不均勻,從而產(chǎn)生散射。這種不均勻度與波長相比是小尺寸的。瑞利散射與波長λ的四次方成反比。
摻雜不均勻引起的散射:也屬于物質(zhì)的本征散射。
濃度的不均勻性的散射:所用玻璃種有些含有幾種氧化物,以改變折射率。而氧化物濃度的不均勻性或起伏,也會引起散射,產(chǎn)生損耗。一般而言,折射率的起伏是未知的,所以因之而產(chǎn)生的損耗(或散射)是不能計算的。反過來,倒是可以利用散射損耗去得出折射率的起伏。對于典型的高硅玻璃,濃度不均勻的散射損耗占總散射損耗的25%。
3、 波導(dǎo)散射損耗
(1) 由于拉制纖維時的不良性,造成纖維尺寸沿軸線起伏,如粗細不勻,截面形狀變化等,這種不均勻性同樣將引起光的散射。另外,纖芯和包層界面的不光滑、污染等,也將造成嚴重的散射損耗。
(2) 模式變換而產(chǎn)生了附加的損耗,這種附加的損耗就是波導(dǎo)散射損耗。
很多人曾經(jīng)推導(dǎo)了薄膜波導(dǎo)和圓柱波導(dǎo)的這種模式耦合效應(yīng),并舉例作了計算。例如對薄膜波導(dǎo),如果厚度為5μm,折射率差Δ=1%,交界面的偏離均方根值為0.9nm,每千米將產(chǎn)生10dBd的輻射損耗。
4、 光纖彎曲產(chǎn)生的輻射
光纖彎曲是一個復(fù)雜的理論問題,電磁波在彎曲部分傳輸時,越靠外面的速度越大,到一定地點,相速等于所在物質(zhì)里的光速。
5、 外套損耗
串話:纖芯里的波導(dǎo)和輻射波的電磁場都要進入到包層。在寶成外圈,電磁場并沒有消失,還要伸展到外面去,這就要與臨近的光纖耦合。
為了避免串話,包層外面需要再套一層衰減大的套子,把進入套子的電磁場消滅掉。
這樣,物質(zhì)吸收損耗就有三部分,即纖芯里、包層里和外套里的損耗,它們各不相等。對每一個模式又不相同,這是由于功率分配不同的緣故。
光纖的傳輸損耗特性是決定光網(wǎng)絡(luò)傳輸距離、傳輸穩(wěn)定性和可靠性的最重要因素之一。光纖傳輸損耗的產(chǎn)生原因是多方面的,在光纖通信網(wǎng)絡(luò)的建設(shè)和維護中,最值得關(guān)注的是光纖使用中引起傳輸損耗的原因以及如何減少這些損耗。光纖使用中引起的傳輸損耗主要有接續(xù)損耗(光纖的固有損耗、熔接損耗和活動接頭損耗)和非接續(xù)損耗(彎曲損耗和其它施工因素和應(yīng)用環(huán)境所造成的損耗)兩類。
產(chǎn)生損耗的原因主要是:
(1) 材料的吸收損耗,包括纖芯和包層的物質(zhì)吸收
(2) 材料(或物質(zhì))的散射,也包括纖芯和包層。
(3) 波導(dǎo)散射,即交界面隨機的畸變或粗糙所產(chǎn)生的散射。
(4) 波導(dǎo)彎曲所產(chǎn)生的輻射損耗。
(5) 外套損耗。
1、 材料的吸收損耗
材料吸收所產(chǎn)生的損耗是重要的損耗。早期的水平是1000~4000db/km,發(fā)現(xiàn)幾乎所有的損耗都是來源于材料吸收。材料吸收又有多種原因:
(1) 物質(zhì)本征吸收:由原子躍遷(電子吸收)所產(chǎn)生:紅外8-12μm,紫外拖尾0.7-1.1μm。
(2) 過度族金屬離子吸收:鐵,鉆,銅,鉻等吸收峰和吸收帶也隨他們的價狀態(tài)不同而不同。
(3) OH-離子吸收:在熔融石英玻璃里OH-的吸收帶在0.72,0.95,1.4μm的范圍里。
(4) 原子缺陷吸收:由于加熱過程:4價Ti-3價由于強烈的輻射,玻璃材料會受激而產(chǎn)生原子的缺陷而產(chǎn)生損耗。
2、 物質(zhì)的散射損耗
物質(zhì)內(nèi)部的散射,會減小傳輸功率,產(chǎn)生損耗。
本征散射:(物質(zhì)散射中最重要的)它是使波導(dǎo)衰減不能太小的基本限制之一。
非線性散射:物質(zhì)在強場作用下,也會誘發(fā)出對入射波的散射。(拉布散射、布里淵散射)
瑞利散射:密度不均勻或者內(nèi)應(yīng)力不均勻就引起折射率不均勻,從而產(chǎn)生散射。這種不均勻度與波長相比是小尺寸的。瑞利散射與波長λ的四次方成反比。
摻雜不均勻引起的散射:也屬于物質(zhì)的本征散射。
濃度的不均勻性的散射:所用玻璃種有些含有幾種氧化物,以改變折射率。而氧化物濃度的不均勻性或起伏,也會引起散射,產(chǎn)生損耗。一般而言,折射率的起伏是未知的,所以因之而產(chǎn)生的損耗(或散射)是不能計算的。反過來,倒是可以利用散射損耗去得出折射率的起伏。對于典型的高硅玻璃,濃度不均勻的散射損耗占總散射損耗的25%。
3、 波導(dǎo)散射損耗
(1) 由于拉制纖維時的不良性,造成纖維尺寸沿軸線起伏,如粗細不勻,截面形狀變化等,這種不均勻性同樣將引起光的散射。另外,纖芯和包層界面的不光滑、污染等,也將造成嚴重的散射損耗。
(2) 模式變換而產(chǎn)生了附加的損耗,這種附加的損耗就是波導(dǎo)散射損耗。
很多人曾經(jīng)推導(dǎo)了薄膜波導(dǎo)和圓柱波導(dǎo)的這種模式耦合效應(yīng),并舉例作了計算。例如對薄膜波導(dǎo),如果厚度為5μm,折射率差Δ=1%,交界面的偏離均方根值為0.9nm,每千米將產(chǎn)生10dBd的輻射損耗。
4、 光纖彎曲產(chǎn)生的輻射
光纖彎曲是一個復(fù)雜的理論問題,電磁波在彎曲部分傳輸時,越靠外面的速度越大,到一定地點,相速等于所在物質(zhì)里的光速。
5、 外套損耗
串話:纖芯里的波導(dǎo)和輻射波的電磁場都要進入到包層。在寶成外圈,電磁場并沒有消失,還要伸展到外面去,這就要與臨近的光纖耦合。
為了避免串話,包層外面需要再套一層衰減大的套子,把進入套子的電磁場消滅掉。
這樣,物質(zhì)吸收損耗就有三部分,即纖芯里、包層里和外套里的損耗,它們各不相等。對每一個模式又不相同,這是由于功率分配不同的緣故。
由于光纖特性的敏感性,測量中光源
CCITT建議的測試方法
參數(shù) |
RTM |
ATM |
|
衰減(損耗) |
剪斷法 |
背向散射法、介入損耗法 |
|
基帶響應(yīng) |
頻域法 |
||
時域法 |
|||
色散 |
相移法 |
詠沖時延法、干涉法 |
|
截止波長 |
傳輸功率法 |
分離軸心法 |
|
模場直徑 |
遠場掃描法 |
可變孔徑法、刀口掃描法、近場掃描法 |
|
折射率分布 |
折射近場法 |
傳輸近場法 |
|
最大理論數(shù)值孔徑 |
折射近場法 |
傳輸近場法、遠場法 |
|
幾何尺寸 |
單模 |
傳輸近場法 |
折射近場法、側(cè)視法 |
多模 |
折射近場法 |
傳輸近場法 |
穩(wěn)定、發(fā)射技術(shù)、耦合方式、測試條件、樣品處理和信息檢測及數(shù)據(jù)處理,對光纖呈現(xiàn)的特性都有密切的關(guān)系。CCITT建議G.651和G.652對多模和單模光纖規(guī)范了相關(guān)參數(shù)的定義和實用可靠的測試方法,如表所列?;鶞蕼y試法(RTM)嚴格與定義相聯(lián)系,替代測試法(ATM)是在某種意義上與給定特性的定義相一致的測試方法。
由于光纖特性的敏感性,測量中光源
CCITT建議的測試方法
參數(shù) | RTM | ATM | |
衰減(損耗) | 剪斷法 | 背向散射法、介入損耗法 | |
基帶響應(yīng) | 頻域法 | ||
時域法 | |||
色散 | 相移法 | 詠沖時延法、干涉法 | |
截止波長 | 傳輸功率法 | 分離軸心法 | |
模場直徑 | 遠場掃描法 | 可變孔徑法、刀口掃描法、近場掃描法 | |
折射率分布 | 折射近場法 | 傳輸近場法 | |
最大理論數(shù)值孔徑 | 折射近場法 | 傳輸近場法、遠場法 | |
幾何尺寸 | 單模 | 傳輸近場法 | 折射近場法、側(cè)視法 |
多模 | 折射近場法 | 傳輸近場法 |
穩(wěn)定、發(fā)射技術(shù)、耦合方式、測試條件、樣品處理和信息檢測及數(shù)據(jù)處理,對光纖呈現(xiàn)的特性都有密切的關(guān)系。CCITT建議G.651和G.652對多模和單模光纖規(guī)范了相關(guān)參數(shù)的定義和實用可靠的測試方法,如表所列?;鶞蕼y試法(RTM)嚴格與定義相聯(lián)系,替代測試法(ATM)是在某種意義上與給定特性的定義相一致的測試方法。
格式:pdf
大?。?span id="txfjokx" class="single-tag-height">14.8MB
頁數(shù): 92頁
評分: 4.4
光纖的基本特性及測試(全)
格式:pdf
大?。?span id="6chvaye" class="single-tag-height">14.8MB
頁數(shù): 9頁
評分: 4.4
本文設(shè)計了兩種具有微結(jié)構(gòu)纖芯的光子晶體光纖(PCFs)——矩形芯和橢圓芯PCFs,利用電磁場散射的多極理論研究了這兩種光纖的基本特性.發(fā)現(xiàn)在光纖包層氣孔不變的情況下,僅通過調(diào)節(jié)纖芯氣孔的大小就可以靈活地調(diào)節(jié)光纖的雙折射、色散和非線性特性.隨著纖芯氣孔半徑r1的增大,兩種纖芯結(jié)構(gòu)的PCFs表現(xiàn)出如下特點:雙折射度增大且最大雙折射度對應(yīng)的波長發(fā)生紅移,零色散波長由一個增加到三個,短波段非線性系數(shù)增大而長波段非線性系數(shù)減小.r1=0.4μm的橢圓芯PCFs的三個零色散波長分別位于可見、近紅外和中紅外波段.在結(jié)構(gòu)參數(shù)相似的情況下,橢圓芯PCFs比矩形芯PCFs更容易實現(xiàn)高雙折射和高非線性.