中文名 | 靜面積矩 | 外文名 | static moment of area |
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所屬學(xué)科 | 土木工程 | 公布時(shí)間 | 2003年 |
《土木工程名詞》第一版。 2100433B
2003年,經(jīng)全國科學(xué)技術(shù)名詞審定委員會審定發(fā)布。
這么多啊。坐等樓主分解,成四個(gè)而四問,賺四個(gè)采納 呵呵,這樣大家?guī)椭銇碛?jì)算吧。偶可以幫助你計(jì)算一個(gè)。
指的是截面上某一微元面積到截面上某一指定軸線距離的乘積,稱為微元面積對指定軸的靜矩;而把微元面積與各微元至截面上指定軸線距離乘積的積分稱為截面的對指定軸的靜矩Sx= ydF。截面抵抗距截面抵抗距(W)...
我覺得面積矩是有正負(fù)之分的,雖然我也在找理論依據(jù)沒找到,但通過一個(gè)側(cè)面分析能得出有正負(fù)之分的結(jié)論,設(shè)想H鋼的中和軸應(yīng)該就在H鋼的中線上,當(dāng)你以H鋼的翼緣上表面為原始軸,計(jì)算中和軸位置時(shí),剛好可以得到y(tǒng)...
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評分: 4.4
寬(mm) 高(mm) 壁厚(mm) 長度(m) 面積(m2) 120 120 × 120 0 160 × 120 0 160 × 160 0 200 × 120 0 200 × 160 0 200 × 200 0 250 × 120 0 250 × 160 0 250 × 200 0 250 × 250 0 320 × 160 0 320 × 200 0 320 × 250 0 320 × 320 0 400 × 200 0 400 × 250 0 400 × 320 0 400 × 400 0 500 × 200 0 500 × 250 0 500 × 320 0 500 × 400 0 500 × 500 0 630 × 250 0 630 × 320 0 630 × 400 0 630 × 500 0 630 × 630 0 800 × 320 0 800 × 400 0 800
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寬(mm) 高(mm) 壁厚(mm) 長度(m) 面積(m2) 120 120 × 120 0 160 × 120 0 160 × 160 0 200 × 120 0 200 × 160 0 200 × 200 0 250 × 120 0 250 × 160 0 250 × 200 0 250 × 250 0 320 × 160 0 320 × 200 0 320 × 250 0 320 × 320 0 400 × 200 0 400 × 250 0 400 × 320 0 400 × 400 0 500 × 200 0 500 × 250 0 500 × 320 0 500 × 400 0 500 × 500 0 630 × 250 0 630 × 320 0 630 × 400 0 630 × 500 0 630 × 630 0 800 × 320 0 800 × 400 0 800
截面慣性矩慣性矩
I=質(zhì)量X垂直軸二次)the moment of inertia
characterize an object's angular acceleration due to torque.
靜矩(面積X面內(nèi)軸一次)
把微元面積與各微元至截面上指定軸線距離乘積的積分稱為截面的對指定軸的靜矩Sx= ydF。
截面慣性矩
截面慣性矩(I=面積X面內(nèi)軸二次)
截面慣性矩:the area moment of inertia
characterized an object's ability to resist bending and is required to calculate displacement.
截面各微元面積與各微元至截面某一指定軸線距離二次方乘積的積分Ix= y↑2dF。
截面極慣性矩
截面極慣性矩(Ip=面積X垂直軸二次)。
Ip: the torsional moment of inertia
the polar moment of inertia
截面各微元面積與各微元至垂直于截面的某一指定軸線二次方乘積的積分Ip= P↑2dF。
a quantity to predict an object's ability to resist torsion, to calculate the angular displacement of an object subjected to a torque.
截面慣性矩和極慣性矩的關(guān)系
截面對任意一對互相垂直軸的慣性矩之和,等于截面對該二軸交點(diǎn)的極慣性矩Ip=Iy+Iz。
二維下dx(u,v)dy(u,v)=Jdudv成立
證明:對于曲面x=x(u,v),y=y(u,v),取它的微元,即小曲邊四邊形ABCD,其中
A(u,v),B(u+△u,v),C(u+△u,v+△v),D(u,v+△v),這個(gè)曲邊四邊形ABCD可以近似看成由微小向量B(u+△u,v)-A(u,v)和D(u,v+△v)-A(u,v)張成。利用中值定理可知:
(u+△u,v)-(u,v)=Mdu
(u,v+△v)-(u,v)=Ndv
式中M,N為偏導(dǎo)數(shù)形式,可以通過簡單計(jì)算得出。
當(dāng)變化量很小時(shí),
將(u+△u,v)-(u,v)近似看為dx(u,v)
(u,v+△v)-(u,v)近似看為dy(u,v),
故dx(u,v)dy(u,v)=M*Ndudv
式中M*N為二維Jacobi行列式的展開形式。
由此得證。
靜磁波在有限尺寸的磁介質(zhì)中傳播時(shí),磁介質(zhì)內(nèi)部和表面上的磁矩受到不同的偶極矩場作用,同時(shí)由于其磁各向異性而有不同的應(yīng)力分布,因而表面層的自旋所受的作用力矩與內(nèi)部自旋所受的不同,從而出現(xiàn)不同的進(jìn)動頻率。當(dāng)靜磁波在磁介質(zhì)體內(nèi)傳播時(shí),稱為靜磁體波。其能量在整個(gè)材料內(nèi)按三角函數(shù)規(guī)律分布,此時(shí)表面自旋可能不被激發(fā)而處于釘扎狀態(tài);同樣也可能出現(xiàn)只有表面層被激發(fā)而進(jìn)動的自旋模式,它沿表面層傳播,其振幅自表面向體內(nèi)按指數(shù)律衰減,這種靜磁波稱為靜磁表面波。