受激散射偏振光放大器

利用極化效應(yīng)，部分光子和工作物質(zhì)相互作用可產(chǎn)生連續(xù)光束，首先，研究人員加強了電子偏振散射以增強弛豫極化，從而確?；鶓B(tài)的連續(xù)性。其次，利用磁場使偏置電流注入更多載流子，以滿足偏振激光發(fā)射條件。

研究人員通過電激勵微腔中砷化鎵半導(dǎo)體樣本獲得極化，極化能量被快速傳遞給光子而使其迅速衰減，并基于其初始極化性能，作為單色光束從微腔中逸出。

第一個電激勵偏振激光器自1996年該器件被提出以來，世界各國的研究人員始終致力于該項研究。目前該項研究已不再是科學(xué)界的奇跡，而發(fā)展成為一個真正的器件。LASSP可作為微芯片用于計算機，實現(xiàn)片上和片間光通信。

LASSP也可用于當(dāng)今激光器應(yīng)用的任何領(lǐng)域，如光通信和激光手術(shù)。目前LASSP只能在低溫環(huán)境下工作，但開發(fā)者期望研制出可在室溫環(huán)境下工作的LASSP。

美國密歇根大學(xué)研制出了受激散射偏振光放大器(LASSP)，可作為現(xiàn)有激光器的一種替代方案，能耗可減少1000倍。

檢查放大器是否出現(xiàn)自激振蕩，可以把放大器輸入端對地短路，用示波器(或交流毫伏表)接在放大器輸出端進(jìn)行觀察，自激振蕩的頻率一般比較高或極低，而且頻率隨著放大器電路參數(shù)的不同而變化(甚至撥動一下放大器內(nèi)部導(dǎo)線的位置，頻率也會改變)。振蕩波形一般是比較規(guī)則的，而且幅度也較大，往往會使三極管處于飽和或截止?fàn)顟B(tài)。

高頻自激振蕩主要是由于安裝、布線不合理引起的。例如輸入線和輸出線靠得太近，產(chǎn)生正反饋作用。因此，安裝時，元器件布置要緊湊、縮短連線的長度，或進(jìn)行高頻濾波或加入負(fù)反饋，以壓低放大器對高頻信號的放大倍數(shù)或移動高頻信號的相位，從而抑制自激振蕩。

低頻自激振蕩是由于放大器各級電路共用一個直流電源引起的。因為電源總有一定的內(nèi)阻，特別是電池用得時間太長或穩(wěn)壓電源質(zhì)量不高，使得電源內(nèi)阻比較大時，則會引起輸出級接電源處的電壓波動，此電壓波動通過電源供電回路作用到輸入級接電源處，使得輸入級輸出電壓相應(yīng)變化，經(jīng)數(shù)級放大后，波形更厲害，如此循環(huán)，就會造成振蕩。最常用的消除方法是在放大器各級電路之間加入"電源去耦電路"，以消除級間電源波動的互相影響。

散射光的波長與入射光相同，而其強度與波長λ成反比的散射，稱瑞利散射定律，由瑞利于1871年提出。此定律成立的條件是散射微粒的線度小于波長。若入射光為自然光，不同方向散射光的強度正比于1+cosθ，θ為散射光與入射光間的夾角，稱散射角。θ=0或π時散射光仍為自然光;θ=π/2時散射光為線偏振光;在其他方向上則為部分偏振光。根據(jù)瑞利散射定律可解釋天空的蔚藍(lán)色和夕陽的橙紅色。

當(dāng)散射微粒的線度大于波長時，瑞利散射定律不再成立，散射光強度與微粒的大小和形狀有復(fù)雜的關(guān)系。G.米和P.德拜分別于1908年和1909年以球形粒子為模型詳細(xì)計算3對電磁波的散射。米氏散射理論表明，當(dāng)球形粒子的半徑a<0.3λ/-2π時散射光強遵守瑞利定律，a較大時散射光強與波長的關(guān)系不再明顯。用白光照射由大顆粒組成的物質(zhì)時(如天空的云層等)，散射光仍為白色。氣體液化時，在臨界狀態(tài)附近由密度漲落引起的不均勻區(qū)域的線度比波長要大，所產(chǎn)生的強烈散射使原來透明的物質(zhì)變混濁，稱為臨界乳光。