玻璃轉(zhuǎn)換范圍

1．膨脹計法 在膨脹計內(nèi)裝入適量的受測聚合物，通過抽真空的方法在負壓下將對受測聚合物沒有溶解作用的惰性液體充入膨脹計內(nèi)，然后在油浴中以一定的升溫速率對膨脹計加熱，記錄惰性液體柱高度隨溫度的變化。由于高分子聚合物在玻璃化溫度前后體積的突變，因此惰性液體柱高度-溫度曲線上對應(yīng)有折點。折點對應(yīng)的溫度即為受測聚合物的玻璃化溫度。

2．折光率法 利用高分子聚合物在玻璃化轉(zhuǎn)變溫度前后折光率的變化，找出導(dǎo)致這種變化的玻璃化轉(zhuǎn)變溫度。

3．熱機械法（溫度-變形法） 在加熱爐或環(huán)境箱內(nèi)對高分子聚合物的試樣施加恒定載荷；記錄不同溫度下的溫度-變形曲線。類似于膨脹計法，找出曲線上的折點所對應(yīng)的溫度，即為：玻璃化轉(zhuǎn)變溫度。

4．DTA法（DSC）以玻璃化溫度為界，高分子聚合物的物理性質(zhì)隨高分子鏈段運動自由度的變化而呈現(xiàn)顯著的變化，其中，熱容的變化使熱分析方法成為測定高分子材料玻璃化溫度的一種有效手段。目前用于玻璃化溫度測定的熱分析方法主要為差熱分析（DTA和差示掃描量熱分析法（DSC和熱機械法）。以DSC為例，當溫度逐漸升高，通過高分子聚合物的玻璃化轉(zhuǎn)變溫度時，DSC曲線上的基線向吸熱方向移動（見圖1）。圖中A點是開始偏離基線的點。將轉(zhuǎn)變前后的基線延長，兩線之間的垂直距離為階差ΔJ，在ΔJ/2 處可以找到C點，從C點作切線與前基線相交于B點，B點所對應(yīng)的溫度值即為玻璃化轉(zhuǎn)變溫度Tg。熱機械法即為玻璃化溫度過程直接記錄不做換算，比較方便。

5．動態(tài)力學性能分析（DMA）法 高分子材料的動態(tài)性能分析（DMA）通過在受測高分子聚合物上施加正弦交變載荷獲取聚合物材料的動態(tài)力學響應(yīng)。對于彈性材料（材料無粘彈性質(zhì)），動態(tài)載荷與其引起的變形之間無相位差（ε=σ0sin(ωt)/E）。當材料具有粘彈性質(zhì)時，材料的變形滯后于施加的載荷，載荷與變形之間出現(xiàn)相位差δ：ε=σ0sin(ωt δ)/E。將含相位角的應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系按三角函數(shù)關(guān)系展開，定義出對應(yīng)與彈性性質(zhì)的儲能模量G’=Ecos（δ） 和對應(yīng)于粘彈性的損耗模量G”=Esin（δ） E因此稱為絕對模量E=sqrt(G’2 G”2) 由于相位角差δ的存在，外部載荷在對粘彈性材料加載時出現(xiàn)能量的損耗。粘彈性材料的這一性質(zhì)成為其對于外力的阻尼。阻尼系數(shù) γ=tan（δ）=G’’/G’ 由此可見，高分子聚合物的粘彈性大小體現(xiàn)在應(yīng)變滯后相位角上。當溫典型DSC曲線

度由低向高發(fā)展并通過玻璃化轉(zhuǎn)變溫度時，材料內(nèi)部高分子的結(jié)構(gòu)形態(tài)發(fā)生變化，與分子結(jié)構(gòu)形態(tài)相關(guān)的粘彈性隨之的變化。這一變化同時反映在儲能模量，損耗模量和阻尼系數(shù)上。圖2是聚乙酰胺的DMA曲線。振動頻率為1Hz。在-60和-30°C之間，貯能模量的下降，阻尼系數(shù)的峰值對應(yīng)著材料內(nèi)部結(jié)構(gòu)的變化。相應(yīng)的溫度即為玻璃化轉(zhuǎn)變溫度Tg。

6．核磁共振法（NMR） 溫度升高后，分子運動加快，質(zhì)子環(huán)境被平均化（處于高能量的帶磁矩質(zhì)子與處于低能量的的帶磁矩質(zhì)子在數(shù)量上開始接近；N-/N =exp(-E/kT)），共振譜線變窄。到玻璃化轉(zhuǎn)變溫度，Tg時譜線的寬度有很大的改變。利用這一現(xiàn)象，可以用核磁共振儀，通過分析其譜線的方法獲取高分子材料的玻璃化轉(zhuǎn)變溫度。

玻璃化轉(zhuǎn)變是非晶態(tài)高分子材料固有的性質(zhì)，是高分子運動形式轉(zhuǎn)變的宏觀體現(xiàn)，它直接影響到材料的使用性能和工藝性能，因此長期以來它都是高分子物理研究的主要內(nèi)容。由于高分子結(jié)構(gòu)要比低分子結(jié)構(gòu)復(fù)雜，其分子運動也就更為復(fù)雜和多樣化。根據(jù)高分子的運動力形式不同，絕大多數(shù)聚合物材料通常可處于以下四種物理狀態(tài)(或稱力學狀態(tài)):玻璃態(tài)、粘彈態(tài)、高彈態(tài)（橡膠態(tài)）和粘流態(tài)。而玻璃化轉(zhuǎn)變則是高彈態(tài)和玻璃態(tài)之間的轉(zhuǎn)變，從分子結(jié)構(gòu)上講，玻璃化轉(zhuǎn)變溫度是高聚物無定形部分從凍結(jié)狀態(tài)到解凍狀態(tài)的一種松弛現(xiàn)象，而不像相轉(zhuǎn)變那樣有相變熱，所以它既不是一級相變也不是二級相變(高分子動態(tài)力學中稱主轉(zhuǎn)變)。在玻璃化轉(zhuǎn)變溫度以下，高聚物處于玻璃態(tài)，分子鏈和鏈段都不能運動，只是構(gòu)成分子的原子(或基團)在其平衡位置作振動;而在玻璃化轉(zhuǎn)變溫度時分子鏈雖不能移動，但是鏈段開始運動，表現(xiàn)出高彈性質(zhì)，溫度再升高，就使整個分子鏈運動而表現(xiàn)出粘流性質(zhì)。玻璃化轉(zhuǎn)變溫度(Tg)是非晶態(tài)聚合物的一個重要的物理性質(zhì)，也是凝聚態(tài)物理基礎(chǔ)理論中的一個重要問題和難題，是涉及動力學和熱力學的眾多前沿問題.玻璃轉(zhuǎn)變的理論一直在不斷的發(fā)展和更新。從20世紀50年代出現(xiàn)的自由體積理論和到現(xiàn)在還在不斷完善的模態(tài)渦合理論及其他眾多理論，都只能解決玻璃轉(zhuǎn)變中的某些問題.一個完整的玻璃轉(zhuǎn)變理論仍需要人們作艱苦的努力。

對于非晶聚物，對它施加恒定的力，觀察它發(fā)生的形變與溫度的關(guān)系，通常特稱為溫度形變曲線或熱機械曲線。非晶聚物有三種力學狀態(tài)，它們是玻璃態(tài)、高彈態(tài)和粘流態(tài)。在溫度較低時，材料為剛性固體狀，與玻璃相似，在外力作用下只會發(fā)生非常小的形變，此狀態(tài)即為玻璃態(tài)：當溫度繼續(xù)升高到一定范圍后，材料的形變明顯地增加，并在隨后的一定溫度區(qū)間形變相對穩(wěn)定，此狀態(tài)即為高彈態(tài)，溫度繼續(xù)升高形變量又逐漸增大，材料逐漸變成粘性的流體，此時形變不可能恢復(fù)，此狀態(tài)即為粘流態(tài)。我們通常把玻璃態(tài)與高彈態(tài)之間的轉(zhuǎn)變，稱為玻璃化轉(zhuǎn)變，它所對應(yīng)的轉(zhuǎn)變溫度即是玻璃化轉(zhuǎn)變溫度，或是玻璃化溫度。

如果是真值表形式的狀態(tài)轉(zhuǎn)換表，在畫狀態(tài)轉(zhuǎn)換圖時，任意從表中左側(cè)選擇一個狀態(tài)作為現(xiàn)態(tài)寫下來，從后面畫一個箭頭指向次態(tài)，這個次態(tài)為表中現(xiàn)態(tài)對應(yīng)的右側(cè)狀態(tài)，然后再將這個次態(tài)作為現(xiàn)態(tài)，從后面畫一個新箭頭，再去表中查找對應(yīng)次態(tài)，依次完成狀態(tài)轉(zhuǎn)換表中所列全部狀態(tài)即可完成整個狀態(tài)轉(zhuǎn)換圖。

如果是帶時鐘脈沖CP的狀態(tài)轉(zhuǎn)換表，在畫狀態(tài)轉(zhuǎn)換圖時，只需按時鐘脈沖CP的順序依次用箭頭將各個狀態(tài)連接起來就可以了，相對簡單一些。時序邏輯中除了現(xiàn)態(tài)作為輸入變量，次態(tài)作為輸出變量外，比較復(fù)雜些的時序邏輯都會額外具有輸入、輸出變量，在將狀態(tài)轉(zhuǎn)換表轉(zhuǎn)換為狀態(tài)轉(zhuǎn)換圖時，必須妥善處理這些變量。 2100433B

本標準適用于轉(zhuǎn)換型冷藏/冷凍箱(柜)。