磁勢

一、F=Φ·Rm，Φ=B*S（S為與磁場方向垂直的平面的面積），Rm=L/μA（L表示磁路長度，A表示磁路橫截面積）。

二、F = N·I，N表示線圈匝數(shù)，I表示線圈中的電流大小。

三、F = H·L，(H為磁場強(qiáng)度，與磁密度B和磁路材料等有關(guān)） L表示磁路長度。

公式一：作用在磁路上的磁動勢 F 等于磁路內(nèi)的磁通量 Φ 與磁阻Rm的乘積。

公式二：通電線圈產(chǎn)生的磁動勢 F 等于線圈的匝數(shù) N 和線圈中所通過的電流 I 的乘積，也叫磁通勢，磁動勢F的單位是安培(A)。

公式三：F是磁場強(qiáng)度H在磁路L上的積分。

感應(yīng)電機(jī)的磁動勢為:N-繞組匝數(shù)，單位為次數(shù)(turns)

• I-繞組中的電流，單位為安培 (A)

• Φ-磁通量，單位為韋伯 (Wb)

• Rm-磁路的磁阻，單位為安培/韋伯 (A/Wb)

公式一又被稱為霍普金斯定律或磁路歐姆定律.

磁源提供磁力的最大能力。

“磁勢”也稱為磁動勢，是某些物質(zhì)或者現(xiàn)象能夠給予磁場應(yīng)力的一種屬性。類似于電學(xué)中的電動勢或者電壓。其基本單位為AT（ampere-turn，安培匝數(shù)）。

根據(jù)安培環(huán)路定律有對磁場強(qiáng)度H沿長度元dl的積分等于積分曲線包圍的電流的代數(shù)和，對一載有電流I、匝數(shù)為N的勵磁線圈，穿過線圈回路的磁勢NI。

磁動勢（MMF，magnetic motive force 或者 magnetomotive force）的標(biāo)準(zhǔn)定義是電流流過導(dǎo)體所產(chǎn)生磁通量的勢力(force)，是用來度量磁場或電磁場的一種量，類似于電場中的電動勢或電壓。它被描述為線圈所能產(chǎn)生磁通量的勢力，這樣科學(xué)家就能夠用它來衡量或預(yù)見通電線圈實際能夠激發(fā)磁通量的勢力。此外，永久磁鐵也會有磁動勢。

描述磁場的物理量，是矢量。磁場是有旋度無散度場，磁感應(yīng)線總是閉合的，可表述為磁感應(yīng)強(qiáng)度的散度恒為零，即 ?·B=0 (1)

根據(jù)矢量分析理論，可引入矢量A， B=?×A, (2)

則式(1)恒能滿足。A即描述磁場的磁矢勢。由于任意函數(shù)ψ的梯度的旋度恒為零，?×?φ=0, 因此在矢勢A上加上任意函數(shù)φ的梯度，有 ?×(A ?φ)=?×A。2100433B

環(huán)繞一閉合回路l的磁通勢Fm等于該回路的磁場強(qiáng)度H與此回路長度元dl矢量的點積沿l的積分。按安培環(huán)路定律，沿一閉合回路的磁通勢等于穿過該回路所限定的面上的電流 ∑I 。對一載有電流I、匝數(shù)為W的勵磁線圈，穿過線圈回路的磁通勢Fm=WI。

在國際單位制（SI）中，磁通勢的單位為安匝（A*匝）。

在CGS單位制中，磁通勢的單位為吉伯（Gilbert）。

1Gilbert=0.796A*匝

磁源對外開環(huán)時產(chǎn)生的能量形式為磁場，導(dǎo)磁體與磁源閉合形成的回路產(chǎn)生磁通，導(dǎo)磁體都有磁阻，此時如果把它的負(fù)載磁阻看做為零（即無漏磁損耗），此時磁源的最大磁通能力就是磁勢

B為磁感應(yīng)強(qiáng)度,S為面積，L為磁源長度，那么磁勢等于B*S*L。

安培-匝數(shù)(At), 國際單位制。代表一匝導(dǎo)線線圈流過1安培電流時所產(chǎn)生的磁勢。

吉伯(gilbert或Gi),是IEC1930 [1]提出的單位。屬于厘米-克-秒制中的磁動勢單位。與安培-匝數(shù)定義不同，是一個比安培-匝數(shù)稍小的單位。這個單位是以英國物理學(xué)家和哲學(xué)家威廉·吉爾伯特(1544–1603)的名字命名的 。

表征一載有電流I、匝數(shù)為N的勵磁線圈，穿過線圈回路的磁勢IN。（老的資料可能會用W表示線圈匝數(shù)，即用IW表示磁勢）。

在磁路計算中，有磁路基爾霍夫第二定律：

IN=ΦRm

即磁勢=磁通X磁阻（可類比電壓=電流X電阻）。2100433B

磁勢動量2100433B

磁路定理即表示閉合磁路的磁動勢等于各段磁路的磁勢降之和，即

，其中稱為第i段磁路的“磁勢降”。