一維可壓流體動力學(xué)方程組整體經(jīng)典解基本信息

書名 一維可壓流體動力學(xué)方程組整體經(jīng)典解 作者 劉法貴
出版社 黃河水利出版社 出版時間 2005年06月

前言

緒論

第一章 一階擬線性雙曲型方程組組Cauchy問題一般理論

第一節(jié) 基本概念

第二節(jié) 組Cauchy問題概述

第三節(jié) 研究歷史及現(xiàn)狀

第二章 一維等熵流體動力學(xué)方程組組Cauchy問題

第一節(jié) 一維等熵流體動力學(xué)方程組組Cauchy問題整體經(jīng)典解

第二節(jié) 真空問題

第三節(jié) 一維等熵流體動力學(xué)方程組的黏性解

第四節(jié) 具內(nèi)部耗散等熵流體動力學(xué)方程組組Cauchy問題

第五節(jié) 具內(nèi)部耗散項一維等熵流體動力學(xué)方程組的Cauchy問題

第三章 一維非等熵流體動力學(xué)方程組整體經(jīng)典解

第一節(jié) 引言

第二節(jié) 解的一致先驗估計

第三節(jié) 整體經(jīng)典解的存在性

第四節(jié) 經(jīng)典解的破裂現(xiàn)象及生命區(qū)間估計

第四章 一維非等熵流體動力學(xué)方程組的初邊值問題

第一節(jié) 引言

第二節(jié) 一維非等熵流體動力學(xué)方程組活塞問題

第三節(jié) 一維非等熵流體動力學(xué)方程組的具耗散邊界條件的初邊值問題

第五章 具內(nèi)部耗散項一維非等熵流體動力學(xué)方程組組Cauchy問題

第一節(jié) 一致先驗估計Ⅰ

第二節(jié) 一致先驗估計Ⅱ

第三節(jié) 整體經(jīng)典解的存在性

第四節(jié) 經(jīng)典解的破裂現(xiàn)象

第五節(jié) 具內(nèi)部耗散項一維非等熵流體動力學(xué)方程組的具周期始值的組Cauchy問題

一維可壓流體動力學(xué)方程組整體經(jīng)典解造價信息

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1

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2005年06月

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4

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7806219161

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一維可壓流體動力學(xué)方程組整體經(jīng)典解常見問題

  • 結(jié)構(gòu)動力學(xué)的運動方程

    可用三種等價但形式不同的方法建立,即:①利用達朗伯原理引進慣性力,根據(jù)作用在體系或其微元體上全部力的平衡條件直接寫出運動方程;②利用廣義坐標(biāo)寫出系統(tǒng)的動能、勢能、阻尼耗散函數(shù)及廣義力表達式,根據(jù)哈密頓...

  • 化學(xué)反應(yīng)工程第三版均相反應(yīng)動力學(xué)方程總結(jié)

    【類別】 定義:在化學(xué)反應(yīng)中,分子破裂成原子,原子重新排列組合生成新物質(zhì)的過程,稱為化學(xué)反應(yīng)。 實質(zhì):是舊化學(xué)鍵斷裂和新化學(xué)鍵形成的過程。 在反應(yīng)中常伴有發(fā)光、發(fā)熱、變色、生成沉淀物等.判斷一個...

  • 動力學(xué) 振動分析

    因為重力是不變的,彈力是與位移X有關(guān),當(dāng)這兩個力同時取微分后,重力的微分為零,導(dǎo)致公式中就沒有重力了。能量對時間的導(dǎo)數(shù)是能量隨時間的變化,能量對距離的導(dǎo)數(shù)是能量隨距離的變化??梢杂媚芰糠ê团nD二定律。...

一維可壓流體動力學(xué)方程組整體經(jīng)典解文獻

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計算流體動力學(xué)在建筑風(fēng)工程中的應(yīng)用 計算流體動力學(xué)在建筑風(fēng)工程中的應(yīng)用

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簡要介紹了風(fēng)工程的三種研究方法及各自的優(yōu)缺點,展示了計算流體動力學(xué)(CFD)在參數(shù)分析和足尺研究中的優(yōu)越性,討論了CFD中數(shù)值分析的相關(guān)問題和引入湍流模型的必要性.CFD對流場平均特性的描述已達到實用化程度,而脈動風(fēng)戴效應(yīng)和風(fēng)一結(jié)構(gòu)相互作用問題還有待進一步研究。結(jié)合幾個工程實際問題,闡述了CFD在建筑規(guī)劃、防火、采暖、通風(fēng)及結(jié)構(gòu)領(lǐng)域的應(yīng)用前景。

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本項目主要研究了以可壓Navier-Stokes方程為背景的非線性拋物雙曲耦合方程組的可解性問題。 研究的內(nèi)容涉及Navier-Stokes方程在有界域上小初始能量整體古典解的存在性問題;研究Cauchy問題局部解和整體古典解的存在性問題, 其中包括一維和高維在各種不同條件下的可解性問題;研究粘性系數(shù)依賴密度的可壓Navier-Stokes方程的可解性問題。研究和Navier-Stokes方程相關(guān)的磁流體方程的一些問題。項目基本按照預(yù)先制定的計劃有序的進行,取得一些有意義的成果; 如在有界域上證明了Navier-Stokes方程在初始小能量假設(shè)下存在整體光滑解, 對粘性系數(shù)依賴于密度的Navier-Stokes方程證明了局部古典解的存在性, 對任意初始條件的Navier-Stokes方程當(dāng)粘性系數(shù)在一定范圍內(nèi)證明了Cauchy問題存在整體光滑解。這些成果受到國內(nèi)外同行的關(guān)注。 由于擬研究問題的復(fù)雜性,該項目有一些的預(yù)定研究目標(biāo)沒有得到滿意的結(jié)果, 如可壓Navier-Stokes的第一邊值問題的整體適定性問題; 粘性系數(shù)依賴于密度(退化粘性)的Navier-Stokes方程的可解性等問題,這些都是今后繼續(xù)研究的問題。 2100433B

應(yīng)用哈代-克洛斯法解環(huán)方程組:

應(yīng)用哈代-克洛斯法解環(huán)方程組1根據(jù)城鎮(zhèn)的供水情況,擬定環(huán)狀網(wǎng)各管段的水流方向,按每一節(jié)點滿足q+∑q=0的條件,并考慮供水可靠性要求分配流量,的初步分配的管段流量q.這里,I,j,表示管段兩端的節(jié)點編號;2由q計算個管段的摩阻系數(shù)s(=al)和水頭損失h=s(q);3假定各環(huán)內(nèi)水流順時針方向管段中的水頭損失為正,逆時針方向管段中的水頭損失為負,計算該環(huán)內(nèi)各管段的水頭損失代數(shù)和∑h,如∑h≠0,其差值即為第一次閉合差Δh.如Δh>0,說明順時針方向各管段中初步分配的流量多了些,逆時針方向管段中分配的流量少了些,反之,如Δh<0,則順時針方向管段中初步分配的流量少了些,逆時針方向管段中分配的流量多了些;4計算每環(huán)內(nèi)各管段的,|sq|及其總和∑|sq|,求出校正流量。如閉合差為正,校正流量即為負,反之則校正流量為正;5設(shè)圖上的校正流量Δq符號以順時針方向為正,逆時針方向為負,凡是流向和校正流量Δq方向相同的管段,加上校正流量,否則減去校正流量,據(jù)此調(diào)整各管段的流量,得第一次校正的管段流量:q=q+Δq+Δq式中,Δq——本環(huán)的校正流量Δq——臨環(huán)的校正流量按此流量再行計算,如閉合差尚未打到允許的精度,再從第2步起按每次調(diào)正后的流量反復(fù)計算,直到每環(huán)的閉合差達到要求為止。

以上內(nèi)容均根據(jù)學(xué)員實際工作中遇到的問題整理而成,供參考,如有問題請及時溝通、指正。

電流體動力學(xué)的研究對象是由帶電粒子和中性粒子組成的二組元系統(tǒng)。這一系統(tǒng)可用單組元流體模型作近似處理。假定表征介質(zhì)性質(zhì)的系數(shù)都是常數(shù)且流體是理想的(無粘性、無電阻、不導(dǎo)熱),則基本方程組包括:

連續(xù)性方程

,

能量方程

,

運動方程

狀態(tài)方程

,

電場方程

,
,

廣義歐姆定律

等。

式中p為流體壓力;ρ為流體密度;T為溫度;v為流體速度;E為電場強度;J為電流密度;q為電荷密度;b為荷遷移率;cv為定容比熱;R為氣體常數(shù)。電流體動力學(xué)基本方程組同磁流體力學(xué)基本方程組主要不同點是在動運方程中用靜電力qE代替J×B,在電場方程中第二式的右端用零代替項;在廣義歐姆定律中用qv代替v×B項。

在一般情況下,可建立二組元模型的方程組,表征介質(zhì)性質(zhì)的系數(shù)可以不是常數(shù)。還可以把粘性、電阻、熱傳導(dǎo)等因素也考慮進去。

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