瑞利散射分光光度法出處

散射光的波長(zhǎng)與入射光相同，而其強(qiáng)度與波長(zhǎng)λ成反比的散射，稱瑞利散射定律，由瑞利于1871年提出。此定律成立的條件是散射微粒的線度小于波長(zhǎng)。若入射光為自然光，不同方向散射光的強(qiáng)度正比于1+cosθ，θ為散射光與入射光間的夾角，稱散射角。θ=0或π時(shí)散射光仍為自然光;θ=π/2時(shí)散射光為線偏振光;在其他方向上則為部分偏振光。根據(jù)瑞利散射定律可解釋天空的蔚藍(lán)色和夕陽(yáng)的橙紅色。

當(dāng)散射微粒的線度大于波長(zhǎng)時(shí)，瑞利散射定律不再成立，散射光強(qiáng)度與微粒的大小和形狀有復(fù)雜的關(guān)系。G.米和P.德拜分別于1908年和1909年以球形粒子為模型詳細(xì)計(jì)算3對(duì)電磁波的散射。米氏散射理論表明，當(dāng)球形粒子的半徑a<0.3λ/-2π時(shí)散射光強(qiáng)遵守瑞利定律，a較大時(shí)散射光強(qiáng)與波長(zhǎng)的關(guān)系不再明顯。用白光照射由大顆粒組成的物質(zhì)時(shí)(如天空的云層等)，散射光仍為白色。氣體液化時(shí)，在臨界狀態(tài)附近由密度漲落引起的不均勻區(qū)域的線度比波長(zhǎng)要大，所產(chǎn)生的強(qiáng)烈散射使原來(lái)透明的物質(zhì)變混濁，稱為臨界乳光。

在分光光度計(jì)中，將不同波長(zhǎng)的光連續(xù)地照射到一定濃度的樣品溶液時(shí)，便可得到與不同波長(zhǎng)相對(duì)應(yīng)的吸收強(qiáng)度。如以波長(zhǎng)(λ)為橫坐標(biāo)，吸收強(qiáng)度(A)為縱坐標(biāo)，就可繪出該物質(zhì)的吸收光譜曲線。利用該曲線進(jìn)行物質(zhì)定性、定量的分析方法，稱為分光光度法，也稱為吸收光譜法。用紫外光源測(cè)定無(wú)色物質(zhì)的方法，稱為紫外分光光度法;用可見(jiàn)光光源測(cè)定有色物質(zhì)的方法，稱為可見(jiàn)光光度法。它們與比色法一樣，都以Beer-Lambert定律為基礎(chǔ)。 上述的紫外光區(qū)與可見(jiàn)光區(qū)是常用的。但分光光度法的應(yīng)用光區(qū)包括紫外光區(qū)，可見(jiàn)光區(qū)，紅外光區(qū)。波長(zhǎng)范圍

(1)200~400nm的紫外光區(qū)

(2)400~760nm的可見(jiàn)光區(qū)， (3)2.5~25μm(按波數(shù)計(jì)為4000cm<-1>~400cm<-1>)的紅外光區(qū)。