中文名 | 電子同步加速器 | 外文名 | electron synchrotron |
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類????別 | 同步加速器 | 理論基礎(chǔ) | 粒子自動穩(wěn)相原理 |
發(fā)明時間 | 1947年 | 結(jié)????構(gòu) | C形環(huán)形結(jié)構(gòu) |
在電子同步加速器中,電子軌道的曲率半徑為式中ε(t)是電子的總能量,Bo(t)是電子軌道上的磁感應(yīng)強度,e是電子的電荷。由此可見,要使電子軌道半徑ro保持恒定,在電子能量ε(t)隨時間增加時,軌道磁感應(yīng)強度 Bo(t)必須同步地增長。由于電子的靜止質(zhì)量很小,在能量不很大(約2MeV以上)時,速度就已接近光速;能量再提高時,其速度變化很?。ㄙ|(zhì)量增加了)。因而,這些電子在恒定軌道上回轉(zhuǎn)的周期To基本上不變;即式中v是電子的速度,с是光速。所以在電子同步加速器中,高頻加速電場的頻率不必調(diào)變,可以是恒定值;只要與電子在平衡軌道上的回轉(zhuǎn)頻率相同或成整數(shù)倍,就能保證諧振加速。
為了使進入同步加速器的電子的初速度接近于光速,一般采用感應(yīng)加速器啟動方式或注入器方式。前一種方法,是在軌道內(nèi)側(cè)磁軛上設(shè)置特殊的磁通棒起動時,先按電子感應(yīng)加速器原理工作;當(dāng)電子速度接近光速時,改變加速方法,開始加上高頻加速電壓,使其過渡到同步加速狀態(tài)。后一種方法,是利用高壓型電子加速器或低能電子直線加速器,把電子預(yù)加速到一定能量后注入到同步加速器里;一般在高能電子同步加速器上采用這種方法。
電子同步加速器的工作狀態(tài)是脈沖式的。當(dāng)軌道磁感應(yīng)強度增長到最大值時,被加速電子的能量也達到最大值,這時加速過程結(jié)束。以后軌道磁感應(yīng)強度下降,恢復(fù)到初始值,然后進行下一個加速脈沖。因此射線輸出也是脈沖式的,重復(fù)頻率決定于磁場變化的周期,一般為每秒10~60脈沖。
當(dāng)電子作圓周運動時,由于一直受到向心力作用,會產(chǎn)生電磁輻射。這種電磁輻射對高能同步加速器來說是進一步提高能量的主要障礙之一。但是,當(dāng)電子速度接近光速時,由于相對論效應(yīng),其輻射的角分布集中于電子軌道的切線方向,而且具有極其優(yōu)越的光源特性。這種現(xiàn)象是40年代在電子同步加速器上發(fā)現(xiàn)的,通常稱為同步加速器輻射,簡稱同步輻射或同步光。
電子同步加速器主要用于研究光核反應(yīng)和介子物理等。在40年代就發(fā)現(xiàn),當(dāng)電子同步加速器中的高能電子速度接近光速時,因相對論效應(yīng)會產(chǎn)生光輻射——同步輻射。幾乎所有的電子同步加速器都兼有同步輻射作用。有的專門用于產(chǎn)生同步輻射,有的國家還建造產(chǎn)生光輻射的“光子工廠”。同步輻射是連續(xù)光譜,輻射強度高、準(zhǔn)直性好、亮度大,且是天然偏振光,在輻射過程中不產(chǎn)生其他粒子,可實現(xiàn)脈沖發(fā)射以及可準(zhǔn)確計算光能量,因此是一種理想的標(biāo)準(zhǔn)光源,在原子物理學(xué)、表面物理學(xué)、分子物理學(xué)、化學(xué)、生物學(xué)、醫(yī)學(xué)及光學(xué)標(biāo)準(zhǔn)計量等方面有廣泛的應(yīng)用。
電子同步加速器是根據(jù)1944到1945年間Β.И.韋克斯勒和E.M.麥克米倫各自獨立發(fā)現(xiàn)的粒子自動穩(wěn)相原理(見同步回旋加速器)發(fā)展起來的。1947年美國建成第一臺,隨后各國陸續(xù)建造了能量為幾十至幾百兆電子伏的電子同步加速器。初期建造的電子同步加速器都屬于弱聚焦型。1952年強聚焦原理受到重視,從此以后建造的高能(能量高于1GeV)電子同步加速器一般都采用強聚焦原理。
幾乎所有已建成的高能電子同步加速器,都兼起產(chǎn)生同步輻射的作用,有的已改成專為產(chǎn)生同步輻射的電子儲存環(huán)。這種裝置有的叫做光子工廠。
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1.打開任務(wù)管理器2.選擇【進程】3.找到netpasd.exe4.結(jié)束它的進程5.重新打開 NETPAS
工業(yè)探傷用的加速器分為回旋加速器和電子直線加速器 回旋加速器是一種高能X射線源,它可以取代笨重的X射線直線加速器、移動式X射線探傷機和采用放射性同位素γ射線探傷機。主要用于超厚工件的無損檢測,可...
電子同步加速器用C形磁鐵組成環(huán)形結(jié)構(gòu), 其間產(chǎn)生控制電子運動軌道的磁場。環(huán)形真空盒放置在各磁鐵的空隙中,盒內(nèi)裝有加速電極或諧振腔,高頻電源產(chǎn)生固定頻率的高頻電場, 通過加速電極或諧振腔加速電子。因電子靜質(zhì)量很小,在能量大于2兆電子伏時,其運動速度就接近光速,隨著能量提高,速度變化很小,電子在磁場內(nèi)作圓周運動,其軌道半徑及周期基本不變。因此,高頻電源的頻率可保持不變。 一般先用直線加速器或高壓加速器加速電子, 使其達到一定速度后再注入同步加速器。大型電子同步加速器常采用多個環(huán)形軌道組合,各環(huán)之間用直線軌道連接。
①具有從紅外線到硬X射線廣泛范圍內(nèi)的光滑連續(xù)譜。如使用單色器,可獲得一定波長的單色光。
②輻射強度高,一個儲存環(huán)的輻射總功率常在數(shù)千瓦以上。
③天然準(zhǔn)直性好,其發(fā)散度一般小于1毫弧度。
④輻射亮度高,一般比X射線轉(zhuǎn)靶的標(biāo)識輻射亮度高10倍,比連續(xù)軔致輻射亮度高10倍。
⑤具有天然的偏振性。在軌道平面上是完全偏振光,其電矢量平行于軌道平面。
⑥潔凈度很高。因同步輻射是自由電子發(fā)光的,不產(chǎn)生其他粒子本底。
⑦可實現(xiàn)脈沖化,脈寬可達 0.01~1納秒或更短。
⑧光通量、能量分布及偏振度等均可準(zhǔn)確計算,并和實驗值很好地相符合,因此可做為標(biāo)準(zhǔn)光源。
電子同步加速器多用于光核反應(yīng)和介子物理等方面的研究。同步輻射裝置作為性能良好的新型光源,在原子、分子物理、固體物理、表面物理、天體物理、化學(xué)、生物學(xué)、醫(yī)學(xué)、環(huán)境科學(xué)、能源科學(xué)、材料科學(xué)、光刻技術(shù)、顯微技術(shù)和光學(xué)標(biāo)準(zhǔn)計量等等許多科學(xué)技術(shù)領(lǐng)域里,得到越來越廣泛的應(yīng)用。
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電子感應(yīng)加速器
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PLC作為一種可編輯的控制技術(shù)在各個行業(yè)中廣泛應(yīng)用。重點對其在電子加速器中的應(yīng)用進行分析。
同步加速器中加速電子的電磁輻射在很寬的波段內(nèi)產(chǎn)生強的連續(xù)譜。伊萬諾科和波梅蘭丘克以及施溫格爾發(fā)展了這種同步加速器輻射的理論。這種輻射沿電子軌道的切線方向射出,其角發(fā)散等于電子剩余能量與它的總能量E之比。例如,在100MeV時,光束的寬度大約是2°。輻射功率與E成正比。當(dāng)電子能量增加時,最大值向短波方向位移。同步加速輻射是部分偏振的(偏振度接近85%),電矢量位于電子軌道平面內(nèi)。按相對單位或絕對單位都可計算同步加速器的輻射。
一種利用一定的環(huán)形軌道上用高頻電場加速電子或離子的環(huán)形加速器裝置。同步加速器中磁場強度隨被加速粒子能量的增加而增加,從而保持粒子回旋頻率與高頻加速電場同步。
同步加速器是根據(jù)1944到1945年間Β.И.韋克斯勒和E.M.麥克米倫各自獨立發(fā)現(xiàn)的粒子自動穩(wěn)相原理(見同步回旋加速器)發(fā)展起來的。1947年美國建成第一臺,隨后各國陸續(xù)建造了能量為幾十至幾百兆電子伏的電子同步加速器。初期建造的電子同步加速器都屬于弱聚焦型。
現(xiàn)代同步加速器都采用強聚焦。1952年強聚焦原理受到重視,從此以后建造的高能(能量高于1GeV)電子同步加速器一般都采用強聚焦原理。
同步輻射裝置的儲存環(huán)和增強器皆采用電子同步輻射加速器原理。
當(dāng)帶電粒子(通常是電子)垂直注入均勻的恒磁場繞磁力線作圓周運動時,即使粒子的速率恒定,它也具有向心加速度,從而產(chǎn)生電磁輻射。由非相對論性(vc)低能電子發(fā)射的,叫回旋加速器輻射,由相對論性(v≈c)高能電子發(fā)射的,叫同步加速器輻射。它們首先是在回旋加速器和同步加速器中被觀察到的,因而得名。有的文獻中將兩者統(tǒng)稱回旋加速器輻射,蘇聯(lián)文獻中常稱為磁軔致輻射。
此兩種輻射的偏振狀態(tài)相似,都在垂直于磁場的方向上線偏振,在沿磁場的方向上圓偏振,在斜方向上一般是橢圓偏振(見光的偏振)。
兩種輻射的頻譜和角分布的特點有很大不同。回旋加速器輻射的譜是由拉莫爾角頻率Ω0,及其諧頻組成的分立譜(e和m0分別是電子的電荷和靜止質(zhì)量,B為磁感應(yīng)強度,с為光速)。能量主要集中在基頻,諧頻成分極弱;輻射的方向性不強。相對論性電子的能量為γm0с2, 其中v是電子速度。 由于相對論效應(yīng),隨著電子能量的增大,電子的質(zhì)量m=m0γ增大,拉莫爾角頻率的數(shù)值減小,并因電子速度上的差異而有所分散,從而使回旋加速器輻射的譜線間隔減小,線寬加大。在極端相對論性條件下,輻射譜變?yōu)檫B續(xù)的,這便是同步加速器輻射。與回旋加速器輻射相比,同步加速器輻射具有以下一些不同的特征:
① 存在一個臨界角頻率(R為粒子軌道半徑),在其附近能譜有極大值。ωωc時,輻射功率譜正比于ω時;ωωc時,正比于
(ω/ωc)┩exp(-ω/ωc)。
隨著γ 的增大,能譜的極大值向更高級的諧頻轉(zhuǎn)移。
② 對于給定的磁場,總輻射功率正比于γ2;對于給定軌道半徑,它正比于γ4,即總輻射功率隨粒子能量的增大而急劇增強。
③ 輻射的方向性極強,它像探照燈似地分布在以粒子運動方向為軸的極窄角錐內(nèi),錐的半角寬度θ~1/γ(見圖)。 電子回旋運動產(chǎn)生電磁輻射的最早理論研究要追溯到20世紀(jì)初,G.A.肖脫于1912年計算了經(jīng)典原子模型的輻射。40年代,Д.Д.伊萬年科和И.Я.坡密朗丘克以及J.S.施溫格曾考慮了這類輻射對設(shè)計圓形粒子加速器的重要性。爾后朱洪元(1948)和施溫格(1949)發(fā)展了有關(guān)回旋加速器輻射的理論,這些理論公式已列入標(biāo)準(zhǔn)的教科書。理論計算表明,同步加速器中帶電粒子能量U因輻射而產(chǎn)生的損耗率為q為電荷。此式表明,隨U的增加極快。此外,對于質(zhì)量小的電子,這種輻射消耗特別嚴(yán)重(∞m0-4)。這種輻射是高能圓形軌道加速器中最主要的能量損失機制。為了減少它,通常要采用很大的半徑R。
同步加速器輻射為人們提供了一種高度準(zhǔn)直并可連續(xù)調(diào)諧的強光光源。特別是在真空紫外和X射線波段,尚無可用的激光器與之匹敵。50年代同步加速器輻射已被廣泛研究,60年代前期,美國國家標(biāo)準(zhǔn)局(NBS)的K.科德林、R.P.馬登和他們的合作者開始把180MeV的同步加速器當(dāng)作輻射源用于原子光譜的研究。近年來美國、蘇聯(lián)、日本和西歐許多國家都開展了這方面的工作,用同步加速器或儲存環(huán)發(fā)出的同步加速器輻射來進行光化學(xué)、生物學(xué)、固體及其表面、材料學(xué)、光子散射、非線性光學(xué)、X射線全息、X射線顯微學(xué)、X 射線光刻等多方面的探索和研究。這方面的研究以前多借助于粒子物理學(xué)的裝置,近年來一批專用的設(shè)備正在設(shè)計或制造中。
同步加速器輻射是天體物理學(xué)中一種重要輻射機制。目前普遍認為,很多具有冪律譜和偏振的非熱宇宙射電輻射來源于高能粒子的同步加速器輻射。這類射電源中最著名的例子是為中國《宋史》記載的蟹狀星云中心1054年爆發(fā)的超新星遺跡。
參考書目
G A.Schott,Electromagnetic Radiation,CambridgeUniv.Press, Cambridge,1912.
D.I.Vanenko and J. Pomeranchuk,Phys. Rev.,Vol.65,p.343,1944.
J. Schwinger,Phys. Rev., Vol 70, p.798,1946.
H. Y. Tzu,Proc. Roy. Soc., A192, P.231,1948.
J. Schwinger,Phys, Rev., Vol. 75, P.1912,1949.
J. D.杰克遜著,朱培豫譯:《經(jīng)典電動力學(xué)》,下冊,人民教育出版社,北京,1980。(J.D.Jackson,Classicalelectrodynamics, John Wiley & Sons, New York,1976.)
K.codlingand R.P.Madden,J.Appl.Phys.,Vol.36,p.380, 1965.